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1，近紅外二區(qū)NIRII的波長范圍是多少
2，近紅外antaris ii中13點平滑是什么意思
3，近紅外光的波長范圍是多少
4，遠紅外線的劃分
5，近紅外光譜的介紹
6，什么是光子晶體結構

1，近紅外二區(qū)NIRII的波長范圍是多少

100-1700nm

近紅外二區(qū)NIRII的波長范圍是多少

2，近紅外antaris ii中13點平滑是什么意思

連續(xù)13個點計算平均值

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近紅外antaris ii中13點平滑是什么意思

3，近紅外光的波長范圍是多少

近紅外光(NIR)是介于可見區(qū)和中紅外區(qū)間的電磁波，不同文獻中對其波長范圍的劃分不盡相同，美國試驗和材料協(xié)會（ASTM）規(guī)定為700 nm至2500 nm。NIR常被化分為短波近紅外(SW-NIR)和長波近紅外(LW-NIR),其波段范圍分別為700—1100 nm和1100—2500 nm。關鍵字：NIR 參考鏈接：http://www.33tt.com/article/2005-12/784.htm

近紅外光的波長范圍是多少

4，遠紅外線的劃分

根據使用者的要求不同，紅外線劃分范圍很不相同。把能通過大氣的三個波段劃分為：近紅外波段 1～3微米中紅外波段 3～5微米遠紅外波段 8～14微米根據紅外光譜劃分為：近紅外波段 1～3微米中紅外波段 3～40微米遠紅外波段 40～1000微米醫(yī)學領域中常常如此劃分：近紅外區(qū) 0.76～3微米中紅外區(qū) 3～30微米遠紅外區(qū) 30～1000微米近紅外線或稱短波紅外線，波長0.76～1.5微米，穿入人體組織較深,約5～10毫米；遠紅外線或稱長波紅外線，波長1.5～400微米，多被表層皮膚吸收，穿透組織深度小于2毫米。（但在實際應用中通常把2.5微米以上的紅外線通稱為遠紅外線。）

5，近紅外光譜的介紹

紅外光近紅外光譜儀（Near Infrared Spectrum Instrument，NIRS）是介于可見光（Vis）和中紅外（MIR）之間的電磁輻射波，美國材料檢測協(xié)會（ASTM）將近紅外光譜區(qū)定義為780-2526nm的區(qū)域，是人們在吸收光譜中發(fā)現(xiàn)的第一個非可見光區(qū)。近紅外光譜區(qū)與有機分子中含氫基團（O-H、N-H、C-H）振動的合頻和各級倍頻的吸收區(qū)一致，通過掃描樣品的近紅外光譜，可以得到樣品中有機分子含氫基團的特征信息，而且利用近紅外光譜技術分析樣品具有方便、快速、高效、準確和成本較低，不破壞樣品，不消耗化學試劑，不污染環(huán)境等優(yōu)點，因此該技術受到越來越多人的青睞。

① 準確掃描校正樣品集中各個樣品規(guī)范的近紅外光譜：為了克服近紅外光譜測定的不穩(wěn)定性的困難，必須嚴格控制包括制樣、裝樣、測試條件、儀器參數等測量參數在內的測量條件;利用該校正校品集建立的數學模型，也只能適用于按這個的測量條件所測量光譜的樣品。 ② 選擇與建立校正樣品集中各個樣品：為了克服近紅外光譜復雜與變化的高背景，校正樣品集中的各個樣品必須包括今后待測樣品中的全部背景，利用該校正樣品集建立的數學模型，就能夠校正樣品中各種復雜的背景，該數學模型也只能適用于包括這些背景的樣品?？梢园垂庾V特征或濃度來選擇校正校品集。 ③ 準確測定樣品集中每個樣品的各種待測成分或性質(稱為化學值)。因為這些值測定的精確度是近紅外光譜運用數學模型進行定量分析精確度的理論極限。 ④ 剔除異常值，建立校正校品集(標樣集)：由上述 ① 、② 環(huán)節(jié)測定的校正樣品集中種樣品的光譜與化學值，有可能由于種隨機的原因而有較嚴重的失真，這些樣品的測定值稱為異常值。這些失真的樣品，若包含在校正校品集中，就會影響所建數學模型的可靠性，因此在建立模型時應當剔除這些異常值。一般定量分析程序中都包含用統(tǒng)計方法指出某些異常值，應用人員可以根據情況決定是否將這些異常樣品剔除。 ⑤ 對校正樣品集中樣品光譜的預處理與分析譜區(qū)的選定：光譜的預處理與譜區(qū)的選定，是克服近紅外光譜測定不穩(wěn)定的有效環(huán)節(jié)。根據標樣光譜的狀況對光譜預處理，包括求導、數字濾波、付立葉變換與小波變換濾波等，以降低系統(tǒng)背景與隨機背景。近紅外光譜定量分析數學模型所包含的譜區(qū)(光譜的數據點)一般應根據樣品的特點而選定;增加譜區(qū)的范圍就可以增加對光譜信息采集的范圍，即提高信息量;但因為每個光譜的數據點也包含了測量誤差，因此數學模型所利用的數據點越多，則包含的測量誤差也越大，為了減少近紅外光譜中某些信息量小、失真大的部分譜區(qū)，以避免這些譜區(qū)的測量誤差影響數學模型的穩(wěn)定性，需要選擇建立數學模型所用的譜區(qū)?？梢砸罁倒庾V或相關系數隨頻率變化的相關圖，用以選擇數學模型包括的頻率范圍。 ⑥ 選擇算法、確定模型的參數、建立、檢驗與評價數字模型：常用的算法有逐步回歸分析、偏最小二乘法、主成分回歸分析等。這些算法的基本思想是應用近紅外光譜的全光譜的信息，以解決近紅外光譜的譜峰重疊與復雜背景的影響。如前所說，不同組分雖然在某一譜區(qū)可能重疊，但在全光譜范圍內不可能完全相同，因此，為了區(qū)別不同組分，必須應用全光譜的信息。可用內部交叉證實法確定數學模型所用的最佳維數 (即階數)。內部交叉證實的方法是評價確定數學模型的一種有效方法。這種方法是依次、每次從校正樣品集中提出一個或幾個樣品，然后用剩余的樣品建立數學模型，并用數學模型預測原來提出的一個或幾個樣品，作為對數學模型的檢驗。反復進行上述步驟，直至校正樣品集中的每個樣品都被預測檢測過一次為止。為了評價數學模型，將內部交叉證實時用數學模型預測計算的校正集中各樣品的化學值與各樣品的實際值作線性相關，計算相關系數和校正標準差，并用相關系數與校正標準差來評價數學模型的預測效果。要求相關系數接近 1 、校正標準差逼近于校正集測定標樣化學值的標準差。如果內部交叉證實的方法確定數學模型預測的效果較好，則可以運用外部證實法進一步檢驗和評價數學模型;不然，須重復 ④ 、 ⑤ 、 ⑥ 以優(yōu)化數學模型 ⑦ 用外部證實法檢驗和評價數學模型，以檢驗數學模型在時間空間上的穩(wěn)定性?？梢杂昧硗鈳着毩⒌摹⒋郎y量已知的檢驗樣品集，用數學模型預測計算檢驗集中各樣品的待測值;對實際值與預測值作線性相關，并用相關系數和預測標準差來表示預測效果，要求相關系數接近 1 、預測標準差逼近于校正標準差。為了檢驗數學模型在時間、空間上的穩(wěn)定性，需要用數學模型預測不同時間和空間的檢驗樣品集，檢驗預測標準差是否都能得到穩(wěn)定的結果。如果外部證實的方法確定數學模型預測的效果好，則可以考慮近紅外光譜分析中應用這些數學模型;不然須重復 ④ 、 ⑤ 、 ⑥ 以優(yōu)化數學模型。如果測定的樣品在時間和空間條件上有一些新的變化，原有的數學模型已不適合此新條件，則需重新建立有代表性的校正樣品集(可以在原有的樣品集中增加一些新的樣品類型，以使新的校正樣品集能代表新的類型樣品)，然后再按照 ①—⑦ 環(huán)節(jié)對數學模型進行修正與維護。建議您可以到行業(yè)內專業(yè)的網站進行交流學習！分析測試百科網樂意為你解答實驗中碰到的各種問題，基本上問題都能得到解答，有問題可去那提問，百度上搜下就有。

6，什么是光子晶體結構

光子晶體是一種人造微結構,它的晶格尺寸與光波的波長相當,是晶體晶格尺寸的1000倍。光子晶體的制作具有相當大的難度,根據適用的波長范圍,制作技術也不同。此外,還需要引入缺陷態(tài),因此,制作過程往往需要采用多種技術才能完成。1.精密加工法 Ames實驗室證實了金剛石結構的光子晶體具有很大的帶隙后, Yablonovitch等人便采用活性離子束以打孔法制造了第一塊具有完全光子帶隙(photonic band gap, PBG)的三維光子晶體。他們采用反應離子束刻蝕技術在一塊高介電常數的底板表面以偏離法線35.26°的角度從3個方向鉆孔,各方向的夾角為120°。但是,當孔鉆得較深,并彼此交叉時,孔會產生位置偏離,從而影響其周期性結構。Ho等提出了木堆結構(Woodp ile Structure) ,即用介電柱的多層堆積形成完全帶隙的介電結構。Ozbay等用鋁棒堆積成Woodpile結構,其缺點是工藝比較繁瑣,且結構的周期準確性難以保證。Ozbay等又發(fā)展了逐層疊加結構(Layer-by-layer Structure) ,即先制造出各向異性的二維Si/SiO2 層狀結構,然后以Woodp ile結構的周期結構形式進行逐層疊加,即四層形成一個周期。通過層疊法和半導體工藝的結合,使得設計出的光子晶體具有禁帶寬、帶隙可達到紅外及近紅外區(qū)的優(yōu)點。由于是以半導體工業(yè)成熟的技術為基礎,精密加工法是制備光子晶體最為穩(wěn)定可靠的方法。然而其工藝復雜、造價昂貴,并且受現(xiàn)有半導體技術水平的限制,若要制備更小波長尺度的三維光子晶體、晶體摻雜以及缺陷引入等方面卻存在著很大的挑戰(zhàn)。2.膠體晶體法早在1968年, Kriger等人就發(fā)現(xiàn)了由乳液聚合得到的聚苯乙烯膠乳(50～500nm)在體積分數超過35%時出現(xiàn)蛋白石特有的顏色。蛋白石是一種具有不完全帶隙的光子晶體,其獨有的顏色是由可見光的布拉格衍射產生的。由于膠體晶體的晶格尺寸在亞微米級量級,它可望成為制造近紅外及可見光波段三維光子晶體的一條有效途徑。在溶液中,膠體顆粒小球表面帶有電荷,在適當的電荷密度和顆粒濃度下,通過靜電力相互作用,小球自組織生長成周期性結構,形成膠體晶體。在毛細容器中,利用膠粒與帶電玻璃器壁的靜電力相互作用。當膠粒體積分數較高時,膠體懸浮顆粒以面心立方( FCC)點陣堆積; 當體積分數較低時,傾向于體心立方(BCC)點陣堆積,晶體的密排面平行于器壁表面。目前,已經制備的膠體晶體多為聚苯乙烯乳膠體系和二氧化硅膠體顆粒體系。遺憾的是它們不具備高的介電比和合適的網絡拓撲結構,因而并不能產生完全光子帶隙。為了提高介電比,可以將膠體晶體小心脫水,得到緊密堆積的蛋白石結構。3.反蛋白石結構法反蛋白石結構是指低介電系數的小球(通常為空氣小球)以面心立方密堆積結構分布于高介電系數的連續(xù)介質中,這種結構將有望產生完全能隙。1997年Velev等人首先用經陽離子表面活性劑CTAB浸泡過的聚苯乙烯顆粒形成的膠體晶體為模板,合成了含三維有序排列的空氣球的二氧化硅反蛋白石材料。主要采用模板法,具體操作為:以顆粒小球所構成的緊密堆積結構為模板,向小球間隙填充高介電常數的Si, Ge, TiO2 等材料,然后通過煅燒、化學腐蝕等方法將模板小球除去,得到三維空間的周期結構。Vlasov等人以SiO2 膠體晶體為模板,制得了硒化鎘有序大孔量子點陣固體材料。Blanco等人以SiO2 膠體晶體為模板,用化學氣相沉積法向其空隙填入硅,形成純硅反蛋白石結構的光子晶體。4.其他方法(1)飛秒激光干涉法利用飛秒激光干涉法已實現(xiàn)了一維、二維和三維近紅外波段的光子晶體制作。該方法利用衍射分束器將飛秒脈沖分為多束,然后用兩個透鏡會聚疊加。搭建的實驗裝置可實現(xiàn)較高的調整精度,以實現(xiàn)飛秒脈沖的瞬態(tài)疊加。采用二倍頻的飛秒激光, 波長為380nm, 脈寬80fs, 重復頻率82MHz,一次照射制作, 照射功率約100μW,時間20 s。使用的是SU - 8膠等聚合物,聚合物薄膜厚度可達25μm。經激光照射后,進行顯影定影,即可形成光子晶體結構。通過衍射分束器可將一束激光分為9束,再選擇不同角度的幾束實現(xiàn)不同維度的光子晶體曝光;選擇兩束可以實現(xiàn)一維光子晶體加工,選擇四束可以實現(xiàn)二維光子晶體加工,而選擇合適角度的六束激光并使之疊加干涉,可以實現(xiàn)三維光子晶體微加工,使加工精度更高。利用該方法, Campbell等人制成了可在可見光和近紅外光波段工作的三維光子晶體。(2)聚焦離子束利用聚焦離子束及其工作平臺可以靈活轉動的特點,在多孔的硅上沿一定方向鉆孔,形成Yabno-vitch結構的三維光子晶體。也可在多層膜上刻蝕可在近紅外波段工作的一維槽和多層膜垂直相交的二維光子晶體結構。國內已利用該方法制作了可見光和近紅外波段二維光子晶體,并測試了其光學特性。實驗表明,聚焦離子束可以加工出較高質量的二維光子晶體,加工的無源光子晶體光學特性較好。

異質結構簡單地說就是兩種或者多種材料形成的結構；光子晶體很多是基于半導體的材料制備的，半導體中利用常見的異質結來實現(xiàn)材料的功能特性，比如說gaas-algaas等等。

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