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1，鋰離子電池中的贗電勢指的是什么

假想的電動勢。不是真實的勢,該股概念在能帶計算中被廣泛應用,在離子實內(nèi)部用假想的勢能取代真實的勢能,求解波動方程時,如不改變能量的本征值及離子實之間的區(qū)域的波函數(shù),稱假想的這種勢能為贗視.

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鋰離子電池中的贗電勢指的是什么

2，贗勢應怎么取呀

可以和實驗晶格常數(shù)進行比較。那個實驗值符合的好，就用那個吧

比如實驗上測量si的fcc晶格常數(shù)是5 angstom, 用Si.lda.upf贗勢去計算si 的primitive cell 的能量，分別取lattice constant 為4.5 4.6 4.7 .4.8 4.9 5.0 5.1 5.2 5.3.....，找到能量最小值時的lattice constant。這個值稱為理論值，該值與實驗值越接近說明贗勢就越好。

直接進行結(jié)構(gòu)優(yōu)化，對立方結(jié)構(gòu)的可以采取xwyan 所說的方法

用GGA和LDA分別算，哪個符合的好，用哪個。

怎么用贗勢算出晶格常數(shù)呀我剛開始學有很多都不懂

贗勢應怎么取呀

3，常用的贗勢有哪些

也是你提的吧？把我的回答也拷貝過來：贗勢現(xiàn)在分為ECP和MCP兩種,前一種是常用的,后一種在gamess里才能見到.贗勢實際上就是核的庫侖勢V加上一個短程非厄密的排斥勢,兩項之和使總的勢減弱,變得比較平坦.雖然是贗波函數(shù),但由此得到的能量并非"贗能量",而是相應于真實晶體價態(tài)的本征能量.贗勢的導出不是唯一的,原始的贗勢方法建立在正交化平面波基礎(chǔ)上,對一個由許多原子組成的固體,坐標空間根據(jù)波函數(shù)的不同特點可分成兩部分:(1)近原子核區(qū)域,所謂的芯區(qū).波函數(shù)由緊束縛的芯電子波函數(shù)組成,與近鄰原子的波函數(shù)相互作用很小;(2)其余區(qū)域,價電子波函數(shù)交疊并相互作用.盡管芯區(qū)的勢很強地吸引價電子,但是正交化平面波方法中對價態(tài)與芯態(tài)正交的要求而產(chǎn)生的大動能,對價態(tài)的貢獻如同一個有效的排斥勢.兩者之和是價態(tài)的有效勢,與核的庫侖勢相比,這種有效勢較弱.常用所謂經(jīng)驗贗勢的方法（見固體的能帶）。這種方法是用只包含幾個參數(shù)的所謂“贗勢”近似描述電子在晶體內(nèi)的勢能場，從理論上計算出能帶結(jié)論，然后通過擬合本征光譜的數(shù)據(jù)（如各奇點處的光子能量）反過來確定贗勢中的參數(shù)。

常用的贗勢有哪些

4，贗勢法的基本原理為什么說選擇具有不唯一性

贗勢法原子周圍的所有電子中,基本上僅有價電子具有化學活性。相鄰原子的存在和作用對芯電子狀態(tài)影響不大。這樣,對一個由許多原子組成的固體,坐標空間根據(jù)波函數(shù)的不同特點可分成兩部分(假設存在某個截斷距離rc):(1)rc以內(nèi)的核區(qū)域,所謂的芯區(qū)。波函數(shù)由緊束縛的芯電子波函數(shù)組成,對周圍其它原子是否存在不敏感,即與近鄰的原子的波函數(shù)相互作用很小;(2)rc以外的電子波函數(shù)(稱為價電子波函數(shù))承擔周圍其它原子的作用而變化明顯。因此,從考慮原子之間相互作用(如固體的結(jié)合)的角度來看,可以將電子的波函數(shù)改變一下,在rc以外的價電子波函數(shù)仍然保留為真實波函數(shù)的形狀,而在rc以內(nèi)的波函數(shù)代之以空間變化平緩的形狀,這樣得到的電子波函數(shù)稱為贗波函數(shù)。為了使得贗波函數(shù)成為原子的一個本征態(tài),原子勢(包括?3?第1期熊志華等:基于密度泛函理論的第一性原理贗勢法核對價電子的庫侖勢和芯電子的存在對價電子的等效排斥勢)需要同步改變成某種有效勢,這就是贗勢。相應的“贗勢+贗波函數(shù)”系統(tǒng)統(tǒng)稱為贗原子。贗原子用于描述真實原子自身性質(zhì)時是不正確的,但是它對原子-原子之間相互作用的描述是近似正確的。近似程度的好壞,取決于截斷距離rc的大小。rc越大,贗波函數(shù)越平緩,與真實波函數(shù)的差別越大,近似帶來的誤差越大;反之,rc越小,與真實波函數(shù)相等的部分就越多,近似引入的誤差就越小。贗原子概念的引入有一個計算量方面的好處,即電子波函數(shù)振蕩最激烈的部分(rc以內(nèi)的部分)被代之以變化大為平緩的部分。從平面波展開贗波函數(shù)的角度看,這意味著平面波截斷能量可以大為減小,即振蕩最激烈的部分數(shù)目和總的計算量也大為減少。計算量的具體大小受截斷半徑rc選擇方式的影響,rc越小,贗波函數(shù)振蕩部分計入得越多,需要的平面波展開基底就越多,計算量也將增大,因此高的精度與少的計算量兩者總是矛盾的。與LAPW,LMTO等精度最高的第一性原理計算方法比較,平面波贗勢法是計算量較少的方法,適用于計算精度要求不高,同時原胞較復雜而計算量增加了嚴重的體系?；诿芏确汉碚摰牡谝恍栽碛嬎阍谶^去的20年內(nèi)取得了巨大的成功和顯著的發(fā)展,極大地促進了凝聚態(tài)物理、量子化學、理論生物學等學科的發(fā)展。運用第一性原理計算,筆者在新能源材料計算和設計方面開展了一些研究工作。

額

5，贗勢的贗勢

在相互作用的粒子系統(tǒng)中引入的非真實勢。研究實際氣體和〖htk〗固體的能帶〖ht〗等問題時，采取引入贗勢的辦法可使問題簡化。研究二粒子系統(tǒng)散射問題時，由于真實作用勢十分復雜，常把粒子當作剛球處理，使用剛球勢（在r=a處有陡峭的無限高勢壘，a是粒子的半徑，r是粒子間的距離）。這時系統(tǒng)質(zhì)心的〖htk〗薛定諤方程〖ht〗是k為相對波數(shù)。方程在r>?處的球?qū)ΨQ解（k→0的s散射）為式中 c為一常數(shù)。若引入一個算符到薛定諤方程中[δ(r)是δ函數(shù)]，使方程變形為非齊次方程則在k→0和r≥?處ψe(r)和ψ(r)滿足相同的方程和邊界條件ψe(?)=0，且有相同的函數(shù)形式。算符在薛定諤方程中起著勢的作用。這種人為地引入的勢不是剛球模型中的真實勢，故稱作贗勢。由于在勢中引入了 δ函數(shù)，這種勢可看作是在r=0處的勢源。擴展到任意k值（非球?qū)ΨQ情況）時則需作改正。精確算出的 s波散射的贗勢算符應是其中η0是剛球勢的s波相移，具有關(guān)系于是非齊次薛定諤方程右方所對應的各級數(shù)項分別相應于s波散射、p波散射、d波散射等效應?？梢?，引入贗勢，就可以用r=0處勢源的非齊次方程和邊界條件 ψe(?)=0代替剛球勢的齊次方程和邊界條件，并用相移η0代替相對波數(shù) k來表示系統(tǒng)的所有能級，這樣，就便于深入討論剛球模型的二體問題。這個方法可以推廣到非常稀疏的n個粒子組成的氣體系統(tǒng)。

也是你提的吧？把我的回答也拷貝過來：贗勢現(xiàn)在分為ecp和mcp兩種,前一種是常用的,后一種在gamess里才能見到.贗勢實際上就是核的庫侖勢v加上一個短程非厄密的排斥勢,兩項之和使總的勢減弱,變得比較平坦.雖然是贗波函數(shù),但由此得到的能量并非"贗能量",而是相應于真實晶體價態(tài)的本征能量.贗勢的導出不是唯一的,原始的贗勢方法建立在正交化平面波基礎(chǔ)上,對一個由許多原子組成的固體,坐標空間根據(jù)波函數(shù)的不同特點可分成兩部分:(1)近原子核區(qū)域,所謂的芯區(qū).波函數(shù)由緊束縛的芯電子波函數(shù)組成,與近鄰原子的波函數(shù)相互作用很小;(2)其余區(qū)域,價電子波函數(shù)交疊并相互作用.盡管芯區(qū)的勢很強地吸引價電子,但是正交化平面波方法中對價態(tài)與芯態(tài)正交的要求而產(chǎn)生的大動能,對價態(tài)的貢獻如同一個有效的排斥勢.兩者之和是價態(tài)的有效勢,與核的庫侖勢相比,這種有效勢較弱.常用所謂經(jīng)驗贗勢的方法（見固體的能帶）。這種方法是用只包含幾個參數(shù)的所謂“贗勢”近似描述電子在晶體內(nèi)的勢能場，從理論上計算出能帶結(jié)論，然后通過擬合本征光譜的數(shù)據(jù)（如各奇點處的光子能量）反過來確定贗勢中的參數(shù)。

6，ECP雁勢是什么意思

你說的應該是“贗勢”，所謂“贗勢”，就是把離子實的內(nèi)部勢能用假想的勢能取代真實的勢能，但在求解波動方程時，不改變能量本征值和離子實之間區(qū)域的波函數(shù)。由贗勢求出的波函數(shù)叫贗波函數(shù)，在離子實之間的區(qū)域真實的勢和贗勢給出同樣的波函數(shù)。簡單來說，贗勢就是不計算內(nèi)層電子，而是把內(nèi)層電子的貢獻用一個勢來描述，放在哈密頓里面。適用于重元素。贗勢基組，實際上包括贗勢和基組兩個部分，內(nèi)層電子采用贗勢，即effective core potential (ECP)，外層價電子采用一般的基組。比如：LanL2DZ: D95V on first row, Los Alamos ECP plus DZ on Na-Bi.就是對第一行原子是 D95V (這個是非贗勢基組)，對Na-Bi是使用一個叫做Los Alamos的有效核勢加上一個DZ基組。所以Lanl2dz就是對前面的原子全電子基組，對后面的原子是贗勢基組。（再次說明，量化里面，C，O那一行，算周期表的第一行）使用贗勢的3個原因：1。沒有相應的全電子基組。2。減少計算量。3。贗勢可以包含重金屬相對論效應的修正。在高斯中，lanl2dz基組，在手冊中可以查到其定義為：LanL2DZ: D95V on first row , Los Alamos ECP plus DZ on Na-Bi，也就是說，對于C，O等元素來說（量化中，H大概算第0周期，C，O才是第一周期），Lanl2dz實際上還是全電子基組，而對于Na以后才是對內(nèi)層電子用Los Alamos ECP贗勢，外層電子用DZ 基組。使用贗勢的輸入文件：1.所有原子使用lanl2dz--------------------------#HF/lanl2dz optlanl2dz for all atoms0 2O 0.0 0.0 0.0C 0.0 0.0 1.2Cu 0.0 0.0 3.2--------------------------2.所有原子使用lanl2dz的另一種輸入方法。--------------------------#HF/genecp optlanl2dz for all atoms0 2O 0.0 0.0 0.0C 0.0 0.0 1.2Cu 0.0 0.0 3.2C O 0lanl2dz****Cu 0lanl2dz //定義價電子的基組, C O 0 是碳，氧，零，其中零用作終止符號。****Cu 0lanl2dz //定義內(nèi)層電子的贗勢--------------------------3.混和基組，即有的使用全電子，有的使用Lanl2dz。格式同2。--------------------------#HF/genecp optlanl2dz for Cu, 6-31G(d) for C and O0 2O 0.0 0.0 0.0C 0.0 0.0 1.2Cu 0.0 0.0 3.2C O 06-31G(d) //另一種全電子基組****Cu 0lanl2dz //定義價電子的基組****Cu 0lanl2dz //定義內(nèi)層電子的贗勢參考http://blog.sina.com.cn/s/blog_485852c30100biuu.html