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1，弛豫時間的分類
2，為什么規(guī)定磁化減小63的時間為弛豫時間
3，氣壓平衡的弛豫時間和氣溫平衡的弛豫時間為什么差別較
4，頻散和衰減中的弛豫時間是指什么
5，弛豫時間的概述
6，馳豫時間的定義是什么馳豫法的適用范圍是什么

1，弛豫時間的分類

弛豫時間有兩種即t1和t2t1為自旋一點陣或縱向馳豫時間,縱向磁化強度恢復的時間常數(shù)T1稱為縱向弛豫時間(又稱自旋-晶格弛豫時間)，t2為自旋一自旋或橫向弛豫時間,橫向磁化強度消失的時間常數(shù)T2稱為橫向弛豫時間(又稱自旋-自旋弛豫時間)。核磁測井主要通過研究巖石孔隙中流體的弛豫過程了解巖石的儲集特性。因此，弛豫時間是核磁測井研究的主要參數(shù)。

弛豫時間的分類

2，為什么規(guī)定磁化減小63的時間為弛豫時間

當組織靶目標吸收激光能量后，溫度一定會升高，也必定向周圍臨近組織發(fā)生熱的傳導。而靶目標的“熱”向周圍組織發(fā)生的這種熱的傳導的過程就是熱弛豫，而衡量熱弛豫速度的快慢就是熱弛豫時間；熱弛豫時間就是顯微靶目標顯著地冷卻（溫度降低一半時）所需要的時間。公式：tr=d2/(4k)（tr為熱弛豫時間，d為激光的穿透深度，k為熱的彌散度）

撤銷的效果就是無效。

為什么規(guī)定磁化減小63的時間為弛豫時間

3，氣壓平衡的弛豫時間和氣溫平衡的弛豫時間為什么差別較

當你壓or擴的時候，決定弛豫速率的是擴散系數(shù)。溫度對應(yīng)熱擴散，diffuse的是分子動能；壓強對應(yīng)動量擴散，difuse的是分子動量。兩個擴散有著不同的擴散系數(shù)，所以弛豫不同時。弛豫時間，即達到熱動平衡所需的時間。是動力學系統(tǒng)的一種特征時間。系統(tǒng)的某種變量由暫態(tài)趨于某種定態(tài)所需要的時間。在統(tǒng)計力學和熱力學中，弛豫時間表示系統(tǒng)由不穩(wěn)定定態(tài)趨于某穩(wěn)定定態(tài)所需要的時間。在協(xié)同學中，弛豫時間可以表征快變量的影響程度，弛豫時間短表明快變量容易消去。

氣壓平衡的弛豫時間和氣溫平衡的弛豫時間為什么差別較

4，頻散和衰減中的弛豫時間是指什么

一個宏觀平衡系統(tǒng)由于周圍環(huán)境的變化或受到外界的作用而變?yōu)榉瞧胶鉅顟B(tài)，這個系統(tǒng)再從非平衡狀態(tài)過渡到新的平衡態(tài)的過程就稱為弛豫過程。該過程所需要的時間就是弛豫時間。弛豫時間（relaxationtime）動力學系統(tǒng)的一種特征時間。系統(tǒng)的某種變量由暫態(tài)趨于某種定態(tài)所需要的時間，在統(tǒng)計力學和熱力學中，弛豫時間表示系統(tǒng)由不穩(wěn)定定態(tài)趨于某穩(wěn)定定態(tài)所需要的時間，在協(xié)同學中，弛豫時間可以表征快變量的影響程度，弛豫時間短表明快變量容易消去。弛豫時間有兩種即t1和t2。

同問。。。

5，弛豫時間的概述

這個系統(tǒng)可以是具體或抽象的比如彈性形變消失的時間可稱為弛豫時間，又比如光電效應(yīng)從光照射到射出電子的時間段也稱為弛豫時間，政策實施到產(chǎn)生效果也可稱為弛豫時間其中在原子物理學原子核從激化的狀態(tài)回復到平衡排列狀態(tài)的過程叫弛豫過程。它所需的時間叫弛豫時間。弛豫時間有兩種即t1和t2，t1為自旋一點陣或縱向弛豫時間，t2為自旋一自旋或橫向弛豫時間。準平衡過程是實際過程進行的足夠緩慢的極限情況.這里的緩慢是熱力學意義上的緩慢,即由不平衡到平衡的弛豫時間遠小于過程進行所用的時間,就可認為足夠緩慢.弛豫時間（relaxation time）處于平衡態(tài)的系統(tǒng)受到外界瞬時擾動后，經(jīng)一定時間必能回復到原來的平衡態(tài)，系統(tǒng)所經(jīng)歷的這一段時間即馳豫時間。以τ表示。實際上弛豫時間就是系統(tǒng)調(diào)整自己隨環(huán)境變化所需的時間。利用弛豫時間可把準靜態(tài)過程中其狀態(tài)變化“足夠緩慢”這一條件解釋得更清楚。只要系統(tǒng)狀態(tài)變化經(jīng)歷的時間Δt與弛豫時間τ間始終滿足，則這樣的過程即可認為是準靜態(tài)過程。弛豫時間與系統(tǒng)的大小有關(guān)，大系統(tǒng)達到平衡態(tài)所需時間長，故弛豫時間長。弛豫時間也與達到平衡的種類（力學的、熱學的還是化學的平衡）有關(guān)。一般說來，純粹力學平衡條件破壞所需弛豫時間要短于純粹熱學平衡或化學平衡破壞所需弛豫時間。例如氣體中壓強趨于處處相等靠分子間頻繁碰撞交換動量。由于氣體分子間的碰撞一般較頻繁（標準狀況下1個空氣分子平衡碰撞頻率為6.6×109次/秒），加之在壓強不均等時總伴隨有氣體的流動，故τ一般很小，對于體積不大的系統(tǒng)其τ約為10-3s，量級甚至更小。例如轉(zhuǎn)速n=150轉(zhuǎn)/分的四沖程內(nèi)燃機的整個壓縮沖程的時間不足0.2s，與10-3s相比尚大2個數(shù)量級，可認為這一過程足夠緩慢，因而可近似地將它看做準靜態(tài)過程。但是在混合氣體中由于擴散而使?jié)舛染鶆蚧枰肿幼鞔缶嚯x的位移，其弛豫時間可延長至幾分鐘甚至更大。我們可利用聲速來簡便地判別τ的數(shù)量級，由于系統(tǒng)受到外界的力學擾動后，該擾動將以聲波方式在系統(tǒng)內(nèi)來回傳播，我們可預(yù)期該聲波傳送幾個來回后即可達到新的平衡態(tài)。若系統(tǒng)的線度為L，聲速為c，則弛豫時間例如：若L=0.3m，c=300m/s，則τ為10-3s的數(shù)量級。

6，馳豫時間的定義是什么馳豫法的適用范圍是什么

“馳豫時間”的定義是：動力學系統(tǒng)的一種特征時間。系統(tǒng)的某種變量由暫態(tài)趨于某種定態(tài)所需要的時間。在統(tǒng)計力學和熱力學中，弛豫時間表示系統(tǒng)由不穩(wěn)定定態(tài)趨于某穩(wěn)定定態(tài)所需要的時間。在協(xié)同學中，弛豫時間可以表征快變量的影響程度，弛豫時間短表明快變量容易消去。馳豫法的適用范圍：適用于半衰期小于10-3秒的反應(yīng)。馳豫法以體系建立新的平衡狀態(tài)作為討論的基礎(chǔ)，其突出的優(yōu)點在于可以簡化速率方程，它能用線性關(guān)系來表示，而與反應(yīng)的級數(shù)無關(guān)。弛豫時間：弛豫過程所需的時間叫弛豫時間。即達到熱動平衡所需的時間，熱動平衡即因熱量而導致的動態(tài)平衡。弛豫時間的作用：處在穩(wěn)定外磁場中的核自旋系統(tǒng)受到兩個作用，一是磁場力圖使原子核的磁矩沿著磁場方向就位，另一是分子的熱運動力圖阻礙核磁矩調(diào)整位置。最后磁矩與穩(wěn)定磁場重疊并達到-個動平衡，此時沿磁場方向的磁化強度最大，而與磁場垂直方向的磁化強度平均為零。如果原子核系統(tǒng)再受到-個不同方向的電磁場作用，磁化強度就會偏離原來的平衡位置，產(chǎn)生與原磁場方向垂直的橫向磁化強度，同時與原磁場平行的縱向磁化強度也將減小。當這個電磁場去掉之后，核系統(tǒng)的不平衡狀態(tài)并不能維持下去，而要向平衡狀態(tài)恢復。人們把向平衡狀態(tài)恢復的過程稱為弛豫過程。原子核從激化的狀態(tài)回復到平衡排列狀態(tài)的過程叫弛豫過程。這個過程遵循指數(shù)變化規(guī)律，其時間常數(shù)稱為弛豫時間。核磁測井主要通過研究巖石孔隙中流體的弛豫過程了解巖石的儲集特性。因此，弛豫時間是核磁測井研究的主要參數(shù)。弛豫時間的分類：弛豫時間有兩種。1、t1為自旋一點陣或縱向馳豫時間,縱向磁化強度恢復的時間常數(shù)t1稱為縱向弛豫時間(又稱自旋-晶格弛豫時間)，2、t2為自旋一自旋或橫向弛豫時間,橫向磁化強度消失的時間常數(shù)t2稱為橫向弛豫時間(又稱自旋-自旋弛豫時間)。

一個宏觀平衡系統(tǒng)由于周圍環(huán)境的變化或受到外界的作用而變?yōu)榉瞧胶鉅顟B(tài)，這個系統(tǒng)再從非平衡狀態(tài)過渡到新的平衡態(tài)的過程就稱為弛豫過程。弛豫過程實質(zhì)上是系統(tǒng)中微觀粒子由于相互作用而交換能量，最后達到穩(wěn)定分布的過程。弛豫過程的宏觀規(guī)律決定于系統(tǒng)中微觀粒子相互作用的性質(zhì)。因此，研究弛豫現(xiàn)象是獲得這些相互作用的信息的最有效途徑之一。馳豫法是測定快速反應(yīng)動力學參數(shù)的一種常用實驗方法，適用于半衰期小于10-3秒的反應(yīng)。馳豫法以體系建立新的平衡狀態(tài)作為討論的基礎(chǔ)，其突出的優(yōu)點在于可以簡化速率方程，它能用線性關(guān)系來表示，而與反應(yīng)的級數(shù)無關(guān)。　　如果一個已處于平衡的化學體系，經(jīng)外界突然稍加擾動后，則該體系將以一個時間滯后（稱為松弛時間）為特征，再趨向新的平衡?；謴推胶獾目炻此沙跁r間的長短）視正向和逆向反應(yīng)的速度而定?！　ζ胶獾耐蝗粩_動可以是溫度、壓力或強電場突然改變的結(jié)果。利用超聲波或高頻交變電場可以對體系做周期性的擾動。