靜電場(chǎng)，什么是靜電場(chǎng)有動(dòng)電場(chǎng)嗎

來(lái)源：整理時(shí)間：2024-10-29 05:53:04 編輯：智能門(mén)戶(hù) 手機(jī)版

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1，什么是靜電場(chǎng)有動(dòng)電場(chǎng)嗎
2，靜電場(chǎng)的定義
3，什麼是靜電場(chǎng)
4，什么是靜電場(chǎng)
5，請(qǐng)問(wèn)什么是靜電場(chǎng)
6，如何理解靜電場(chǎng)

1，什么是靜電場(chǎng)有動(dòng)電場(chǎng)嗎

靜電荷周?chē)徐o電場(chǎng)。無(wú)線(xiàn)電波里就有動(dòng)電場(chǎng)。

什么是靜電場(chǎng)有動(dòng)電場(chǎng)嗎

2，靜電場(chǎng)的定義

根據(jù)靜電場(chǎng)的高斯定理，靜電場(chǎng)的電場(chǎng)線(xiàn)起于正電荷或無(wú)窮遠(yuǎn), 靜電場(chǎng)終止于負(fù)電荷或無(wú)窮遠(yuǎn)，故靜電場(chǎng)是有源場(chǎng)．靜電場(chǎng)中環(huán)量恒等于零,表明靜電場(chǎng)中沿任意閉合路徑移動(dòng)電荷，電場(chǎng)力所做的功都為零．

靜電場(chǎng)的定義

3，什麼是靜電場(chǎng)

靜電場(chǎng)是指靜止電荷周?chē)纬傻碾妶?chǎng)。

中文名稱(chēng)：靜電場(chǎng) 英文名稱(chēng)： electrostatic field 定義：不隨時(shí)間變化或隨時(shí)間變化可以忽略不計(jì)的電場(chǎng)。

什麼是靜電場(chǎng)

4，什么是靜電場(chǎng)

由靜止電荷所激發(fā)的電場(chǎng)稱(chēng)為靜電場(chǎng)，因此靜電場(chǎng)是有源場(chǎng)．對(duì)于一個(gè)封閉曲面，靜電場(chǎng)的電場(chǎng)線(xiàn)穿出曲面的條數(shù)與穿進(jìn)曲面的條數(shù)之差正比于該曲面內(nèi)所包含電荷電量的代數(shù)和，這是著名的關(guān)于靜電場(chǎng)的高斯定理．另外，靜電場(chǎng)是保守力場(chǎng)，即在靜電場(chǎng)中經(jīng)過(guò)不同的路徑將點(diǎn)電荷從一處移到另一處時(shí)靜電場(chǎng)力對(duì)電荷所做的功是完全一樣的，這是關(guān)于靜電場(chǎng)另一定理——環(huán)路定理．靜電場(chǎng)的這一性質(zhì)類(lèi)似于大家非常熟悉的重力場(chǎng)，所以我們也可以在靜電場(chǎng)中引入電勢(shì)差來(lái)描述在將單位正電荷從一點(diǎn)移到另一點(diǎn)時(shí)電場(chǎng)力對(duì)它所做的功．在帶電體系的電荷分布在有限空間的情況下，我們可以取無(wú)限遠(yuǎn)處的電勢(shì)為零，這樣靜電場(chǎng)中各處的電勢(shì)就有了確定的值．此外，作為形象描述靜電場(chǎng)的電場(chǎng)線(xiàn)的特點(diǎn)是：由正電荷（或無(wú)限遠(yuǎn)）發(fā)出，終止于負(fù)電荷（或無(wú)限遠(yuǎn)）；電場(chǎng)線(xiàn)在沒(méi)有電荷的地方不會(huì)中斷；電場(chǎng)線(xiàn)上各點(diǎn)的電勢(shì)沿電場(chǎng)線(xiàn)方向不斷降低．

5，請(qǐng)問(wèn)什么是靜電場(chǎng)

靜電場(chǎng)　　由靜止電荷(相對(duì)于觀(guān)察者靜止的電荷)激發(fā)的電場(chǎng)．　　根據(jù)靜電場(chǎng)的高斯定理，靜電場(chǎng)的電場(chǎng)線(xiàn),起于正電荷,終止于負(fù)電荷，或從無(wú)窮遠(yuǎn)到無(wú)窮遠(yuǎn)，故靜電場(chǎng)是有源場(chǎng)．從安培環(huán)路定理來(lái)說(shuō)它是一個(gè)無(wú)旋場(chǎng)．根據(jù)環(huán)量定理，靜電場(chǎng)中環(huán)量恒等于零,表明靜電場(chǎng)中沿任意閉合路徑移動(dòng)電荷，電場(chǎng)所做的功都為零，因此靜電場(chǎng)是保守場(chǎng)．　　根據(jù)庫(kù)侖定律，兩個(gè)點(diǎn)電荷之間的作用力跟它們電量的乘積成正比，和它們距離的平方成反比，作用力的方向在它們的連線(xiàn)上，即Ｆ＝kQ1Q2/r2,Ｋ為靜電力恒量，約為９＊１０　９牛米２/庫(kù)２　　注意，點(diǎn)電荷是當(dāng)帶電體的距離比它們的大小大得多時(shí)，帶電體的形狀和大小可以忽略不計(jì)的電荷．

6，如何理解靜電場(chǎng)

由靜止電荷(相對(duì)于觀(guān)察者靜止的電荷)激發(fā)的電場(chǎng)叫靜電場(chǎng)　　根據(jù)靜電場(chǎng)的高斯定理，靜電場(chǎng)的電場(chǎng)線(xiàn),起于正電荷,終止于負(fù)電荷，或從無(wú)窮遠(yuǎn)到無(wú)窮遠(yuǎn)，故靜電場(chǎng)是有源場(chǎng)．從安培環(huán)路定理來(lái)說(shuō)它是一個(gè)無(wú)旋場(chǎng)．根據(jù)環(huán)量定理，靜電場(chǎng)中環(huán)量恒等于零,表明靜電場(chǎng)中沿任意閉合路徑移動(dòng)電荷，電場(chǎng)所做的功都為零，因此靜電場(chǎng)是保守場(chǎng)．　　根據(jù)庫(kù)侖定律，兩個(gè)點(diǎn)電荷之間的作用力跟它們電量的乘積成正比，和它們距離的平方成反比，作用力的方向在它們的連線(xiàn)上，即Ｆ＝kQ1Q2/r2,Ｋ為靜電力恒量，約為９＊１０　９牛米２/庫(kù)２　　注意，點(diǎn)電荷是當(dāng)帶電體的距離比它們的大小大得多時(shí)，帶電體的形狀和大小可以忽略不計(jì)的電荷．

首先有力有位移就能做功。靜電力是保守力，靜電力做的功大小只與初態(tài)和末態(tài)的位置有關(guān)而和路徑無(wú)關(guān)，所以靜電場(chǎng)是個(gè)保守場(chǎng)，可以定義勢(shì)能。靜電場(chǎng)的能量是種勢(shì)能。定義勢(shì)能零點(diǎn)后，任意點(diǎn)的勢(shì)能即從勢(shì)能零點(diǎn)改變到改點(diǎn)所做的功積蓄為勢(shì)能。前一句話(huà)里的“點(diǎn)”基本理解是一個(gè)靜電場(chǎng)中的位置，其實(shí)可以理解為某個(gè)狀態(tài)，比如帶等量異種電荷的兩塊平行板中間的電場(chǎng)能，可以把它們位置重合的地方定義為勢(shì)能零點(diǎn)，那么他們相對(duì)一定距離是的電場(chǎng)能大小與把他們拉開(kāi)這段距離所做的功相等然而場(chǎng)本身是種物質(zhì)，能量密度是0.5εe^2，對(duì)體積積分就可以得到這個(gè)場(chǎng)蘊(yùn)藏的能量，大小與前面由功能原理得到的結(jié)果相同。

靜電場(chǎng)-正文　　觀(guān)察者與電荷相對(duì)靜止時(shí)所觀(guān)察到的電場(chǎng)。它是電荷周?chē)臻g存在的一種特殊形態(tài)的物質(zhì)，其基本特征是對(duì)置于其中的靜止電荷有力的作用。庫(kù)侖定律描述了這個(gè)力。　　電場(chǎng)強(qiáng)度　表示電場(chǎng)物理性質(zhì)的基本量之一是電場(chǎng)強(qiáng)度E,它是矢量。電場(chǎng)強(qiáng)度E對(duì)場(chǎng)中其他電荷q┡的作用力為　　靜電場(chǎng)具有無(wú)旋場(chǎng)（位場(chǎng)）的性質(zhì)，即沿場(chǎng)內(nèi)任一環(huán)路l的電場(chǎng)強(qiáng)度E的線(xiàn)積分為0，該式的微分形式為靜電場(chǎng)強(qiáng)度的旋度等于0，　　靜電場(chǎng)具有點(diǎn)源場(chǎng)的性質(zhì)，在自由空間中由任意閉合面S穿出的電場(chǎng)強(qiáng)度通量應(yīng)等于S內(nèi)所有電荷的代數(shù)和并除以真空介電常數(shù)ε0，　　靜電感應(yīng) 　如果電場(chǎng)中存在導(dǎo)體，在電場(chǎng)力的作用下出現(xiàn)靜電感應(yīng)現(xiàn)象,使原來(lái)中和的正、負(fù)電荷分離,出現(xiàn)在導(dǎo)體表面上。這些電荷稱(chēng)為感應(yīng)電荷?？偟碾妶?chǎng)是感應(yīng)電荷與自由電荷共同作用結(jié)果。達(dá)到平衡時(shí)，導(dǎo)體內(nèi)部的電場(chǎng)為零。靜電感應(yīng)現(xiàn)象有一些應(yīng)用，但也可能造成危害。　　靜電場(chǎng)中的介質(zhì) 　電場(chǎng)中的絕緣介質(zhì)又稱(chēng)為電介質(zhì)。由于電場(chǎng)力的作用在原子尺度上出現(xiàn)了等效的束縛電荷。這種現(xiàn)象稱(chēng)為電介質(zhì)的極化。對(duì)一種絕緣材料，當(dāng)電場(chǎng)強(qiáng)度超過(guò)某一數(shù)值時(shí)，束縛電荷被迫流動(dòng)造成介質(zhì)擊穿而失去其絕緣性能。因此靜電場(chǎng)的大小對(duì)電工器件的設(shè)計(jì)及材料選擇十分重要。　　有介質(zhì)時(shí)的靜電場(chǎng)是由束縛電荷及自由電荷共同產(chǎn)生的，為了表示這二者共同作用下的電場(chǎng)，可以引入另一個(gè)場(chǎng)矢量電通量密度D（又稱(chēng)電位移）。它定義為式中P為電介質(zhì)的極化強(qiáng)度，則可得高斯通量定理式中q僅為S面內(nèi)所有自由電荷，而不包括電介質(zhì)的束縛電荷。高斯通量定理的微分形式為電位移的散度等于該點(diǎn)自由電荷（體）密度ρ，墷·D＝ρ　　電介質(zhì)的極化強(qiáng)度P與電場(chǎng)強(qiáng)度E有關(guān)，而電通量密度又與P 和E 有關(guān)，故可得表示電介質(zhì)的本構(gòu)方程 D＝εE式中ε=(1+χ)ε0,為電介質(zhì)的介電常數(shù)(即電容率)。對(duì)于線(xiàn)性電介質(zhì),ε為一常數(shù)；對(duì)于各向異性的電介質(zhì),D與E將不同向,ε為一張量。ε＝εrε0，εr稱(chēng)為相對(duì)介電常數(shù)。　　電位　由于靜電場(chǎng)是無(wú)旋場(chǎng),故可用標(biāo)量電位φ表征靜電場(chǎng)（見(jiàn)電位）。電位與電場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系是式中Q點(diǎn)為電位參考點(diǎn)，可選在無(wú)窮遠(yuǎn)處；P點(diǎn)為觀(guān)察點(diǎn)。上式的微分形式為電場(chǎng)強(qiáng)度等于電位的負(fù)梯度，即　　　　　　　　　E＝-墷φ在ε為常數(shù)的區(qū)域，式中墷·墷可記作墷2，在直角坐標(biāo)中分別為一階與二階微分算符。這樣,可得電位φ所滿(mǎn)足的微分方程稱(chēng)為泊松方程。如果觀(guān)察點(diǎn)處自由電荷密度ρ為0，則墷2φ＝0稱(chēng)為拉普拉斯方程。泊松方程和拉普拉斯方程描述了靜電場(chǎng)空間分布的規(guī)律性。可以證明，當(dāng)已知ρ、ε及邊界條件時(shí)，泊松方程或拉普拉斯方程的解是惟一的，可以設(shè)法求解電位φ，再求出場(chǎng)中各處的E。

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