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1，什么是靜電場有動電場嗎
2，靜電場的定義
3，什麼是靜電場
4，什么是靜電場
5，請問什么是靜電場
6，如何理解靜電場

1，什么是靜電場有動電場嗎

靜電荷周圍有靜電場。無線電波里就有動電場。

什么是靜電場有動電場嗎

2，靜電場的定義

根據(jù)靜電場的高斯定理，靜電場的電場線起于正電荷或無窮遠, 靜電場終止于負電荷或無窮遠，故靜電場是有源場．靜電場中環(huán)量恒等于零,表明靜電場中沿任意閉合路徑移動電荷，電場力所做的功都為零．

靜電場的定義

3，什麼是靜電場

靜電場是指靜止電荷周圍所形成的電場。

中文名稱：靜電場英文名稱： electrostatic field 定義：不隨時間變化或隨時間變化可以忽略不計的電場。

什麼是靜電場

4，什么是靜電場

由靜止電荷所激發(fā)的電場稱為靜電場，因此靜電場是有源場．對于一個封閉曲面，靜電場的電場線穿出曲面的條數(shù)與穿進曲面的條數(shù)之差正比于該曲面內(nèi)所包含電荷電量的代數(shù)和，這是著名的關(guān)于靜電場的高斯定理．另外，靜電場是保守力場，即在靜電場中經(jīng)過不同的路徑將點電荷從一處移到另一處時靜電場力對電荷所做的功是完全一樣的，這是關(guān)于靜電場另一定理——環(huán)路定理．靜電場的這一性質(zhì)類似于大家非常熟悉的重力場，所以我們也可以在靜電場中引入電勢差來描述在將單位正電荷從一點移到另一點時電場力對它所做的功．在帶電體系的電荷分布在有限空間的情況下，我們可以取無限遠處的電勢為零，這樣靜電場中各處的電勢就有了確定的值．此外，作為形象描述靜電場的電場線的特點是：由正電荷（或無限遠）發(fā)出，終止于負電荷（或無限遠）；電場線在沒有電荷的地方不會中斷；電場線上各點的電勢沿電場線方向不斷降低．

5，請問什么是靜電場

靜電場　　由靜止電荷(相對于觀察者靜止的電荷)激發(fā)的電場．　　根據(jù)靜電場的高斯定理，靜電場的電場線,起于正電荷,終止于負電荷，或從無窮遠到無窮遠，故靜電場是有源場．從安培環(huán)路定理來說它是一個無旋場．根據(jù)環(huán)量定理，靜電場中環(huán)量恒等于零,表明靜電場中沿任意閉合路徑移動電荷，電場所做的功都為零，因此靜電場是保守場．　　根據(jù)庫侖定律，兩個點電荷之間的作用力跟它們電量的乘積成正比，和它們距離的平方成反比，作用力的方向在它們的連線上，即Ｆ＝kQ1Q2/r2,Ｋ為靜電力恒量，約為９＊１０?。古Ｃ祝?庫２　　注意，點電荷是當帶電體的距離比它們的大小大得多時，帶電體的形狀和大小可以忽略不計的電荷．

6，如何理解靜電場

由靜止電荷(相對于觀察者靜止的電荷)激發(fā)的電場叫靜電場　　根據(jù)靜電場的高斯定理，靜電場的電場線,起于正電荷,終止于負電荷，或從無窮遠到無窮遠，故靜電場是有源場．從安培環(huán)路定理來說它是一個無旋場．根據(jù)環(huán)量定理，靜電場中環(huán)量恒等于零,表明靜電場中沿任意閉合路徑移動電荷，電場所做的功都為零，因此靜電場是保守場．　　根據(jù)庫侖定律，兩個點電荷之間的作用力跟它們電量的乘積成正比，和它們距離的平方成反比，作用力的方向在它們的連線上，即Ｆ＝kQ1Q2/r2,Ｋ為靜電力恒量，約為９＊１０?。古Ｃ祝?庫２　　注意，點電荷是當帶電體的距離比它們的大小大得多時，帶電體的形狀和大小可以忽略不計的電荷．

首先有力有位移就能做功。靜電力是保守力，靜電力做的功大小只與初態(tài)和末態(tài)的位置有關(guān)而和路徑無關(guān)，所以靜電場是個保守場，可以定義勢能。靜電場的能量是種勢能。定義勢能零點后，任意點的勢能即從勢能零點改變到改點所做的功積蓄為勢能。前一句話里的“點”基本理解是一個靜電場中的位置，其實可以理解為某個狀態(tài)，比如帶等量異種電荷的兩塊平行板中間的電場能，可以把它們位置重合的地方定義為勢能零點，那么他們相對一定距離是的電場能大小與把他們拉開這段距離所做的功相等然而場本身是種物質(zhì)，能量密度是0.5εe^2，對體積積分就可以得到這個場蘊藏的能量，大小與前面由功能原理得到的結(jié)果相同。

靜電場-正文　　觀察者與電荷相對靜止時所觀察到的電場。它是電荷周圍空間存在的一種特殊形態(tài)的物質(zhì)，其基本特征是對置于其中的靜止電荷有力的作用。庫侖定律描述了這個力。　　電場強度　表示電場物理性質(zhì)的基本量之一是電場強度E,它是矢量。電場強度E對場中其他電荷q┡的作用力為　　靜電場具有無旋場（位場）的性質(zhì)，即沿場內(nèi)任一環(huán)路l的電場強度E的線積分為0，該式的微分形式為靜電場強度的旋度等于0，　　靜電場具有點源場的性質(zhì)，在自由空間中由任意閉合面S穿出的電場強度通量應(yīng)等于S內(nèi)所有電荷的代數(shù)和并除以真空介電常數(shù)ε0，　　靜電感應(yīng) 　如果電場中存在導(dǎo)體，在電場力的作用下出現(xiàn)靜電感應(yīng)現(xiàn)象,使原來中和的正、負電荷分離,出現(xiàn)在導(dǎo)體表面上。這些電荷稱為感應(yīng)電荷。總的電場是感應(yīng)電荷與自由電荷共同作用結(jié)果。達到平衡時，導(dǎo)體內(nèi)部的電場為零。靜電感應(yīng)現(xiàn)象有一些應(yīng)用，但也可能造成危害。　　靜電場中的介質(zhì) 　電場中的絕緣介質(zhì)又稱為電介質(zhì)。由于電場力的作用在原子尺度上出現(xiàn)了等效的束縛電荷。這種現(xiàn)象稱為電介質(zhì)的極化。對一種絕緣材料，當電場強度超過某一數(shù)值時，束縛電荷被迫流動造成介質(zhì)擊穿而失去其絕緣性能。因此靜電場的大小對電工器件的設(shè)計及材料選擇十分重要。　　有介質(zhì)時的靜電場是由束縛電荷及自由電荷共同產(chǎn)生的，為了表示這二者共同作用下的電場，可以引入另一個場矢量電通量密度D（又稱電位移）。它定義為式中P為電介質(zhì)的極化強度，則可得高斯通量定理式中q僅為S面內(nèi)所有自由電荷，而不包括電介質(zhì)的束縛電荷。高斯通量定理的微分形式為電位移的散度等于該點自由電荷（體）密度ρ，墷·D＝ρ　　電介質(zhì)的極化強度P與電場強度E有關(guān)，而電通量密度又與P 和E 有關(guān)，故可得表示電介質(zhì)的本構(gòu)方程 D＝εE式中ε=(1+χ)ε0,為電介質(zhì)的介電常數(shù)(即電容率)。對于線性電介質(zhì),ε為一常數(shù)；對于各向異性的電介質(zhì),D與E將不同向,ε為一張量。ε＝εrε0，εr稱為相對介電常數(shù)。　　電位　由于靜電場是無旋場,故可用標量電位φ表征靜電場（見電位）。電位與電場強度的關(guān)系是式中Q點為電位參考點，可選在無窮遠處；P點為觀察點。上式的微分形式為電場強度等于電位的負梯度，即　　　　　　　　　E＝-墷φ在ε為常數(shù)的區(qū)域，式中墷·墷可記作墷2，在直角坐標中分別為一階與二階微分算符。這樣,可得電位φ所滿足的微分方程稱為泊松方程。如果觀察點處自由電荷密度ρ為0，則墷2φ＝0稱為拉普拉斯方程。泊松方程和拉普拉斯方程描述了靜電場空間分布的規(guī)律性?？梢宰C明，當已知ρ、ε及邊界條件時，泊松方程或拉普拉斯方程的解是惟一的，可以設(shè)法求解電位φ，再求出場中各處的E。