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1，皮埃爾西蒙拉普拉斯是誰
2，拉普拉斯是哪國的人他厲害嗎
3，何為拉普拉斯方程簡述大地坐標(biāo)系與天文坐標(biāo)系的關(guān)系
4，拉普拉斯展開定理怎么證明
5，什么是拉普拉斯變換
6，拉普拉斯方程是什么啊

1，皮埃爾西蒙拉普拉斯是誰

法國數(shù)學(xué)家

　　皮埃爾-西蒙·拉普拉斯（Pierre-Simon Laplace，1749年3月23日—1827年3月5日），法國著名的天文學(xué)家和數(shù)學(xué)家，天體力學(xué)的集大成者。

皮埃爾西蒙拉普拉斯是誰

2，拉普拉斯是哪國的人他厲害嗎

叫拉普拉斯的人很多，其中最著名的是法國數(shù)學(xué)家拉普拉斯。拉普拉斯，1749年3月23日-1827年3月5日，法國數(shù)學(xué)家、天文學(xué)家，法國科學(xué)院院士。是天體力學(xué)的主要奠基人、天體演化學(xué)的創(chuàng)立者之一，他還是分析概率論的創(chuàng)始人，因此可以說他是應(yīng)用數(shù)學(xué)的先驅(qū)。

拉普拉斯是哪國的人他厲害嗎

3，何為拉普拉斯方程簡述大地坐標(biāo)系與天文坐標(biāo)系的關(guān)系

拉普拉斯方程,又名調(diào)和方程、位勢方程,是一種偏微分方程.因為由法國數(shù)學(xué)家拉普拉斯首先提出而得名.求解拉普拉斯方程是電磁學(xué)、天文學(xué)和流體力學(xué)等領(lǐng)域經(jīng)常遇到的一類重要的數(shù)學(xué)問題,因為這種方程以勢函數(shù)的形式描寫了電場、引力場和流場等物理對象（一般統(tǒng)稱為“保守場”或“有勢場”）的性質(zhì).

寫起來好麻煩啊.... 你把柱坐標(biāo)中： x=rcosθ； y=sinθ. 還有球坐標(biāo)中 x=rsinφcosθ; y=rsinφsinθ; z=rcosφ 代到拉普拉斯方程里推下就出來了......注意求偏導(dǎo)就行

何為拉普拉斯方程簡述大地坐標(biāo)系與天文坐標(biāo)系的關(guān)系

4，拉普拉斯展開定理怎么證明

證明的依據(jù)是行列式任意兩列互換，行列式值變號，也就是說，行列式中將任意兩列互換，互換了幾次，則行列式變?yōu)樵瓉淼模?1）的幾次方倍。在數(shù)學(xué)中，拉普拉斯展開（或稱拉普拉斯公式）是一個關(guān)于行列式的展開式。將一個矩陣B的行列式進(jìn)行拉普拉斯展開，即是將其表示成關(guān)于矩陣B的某一行（或某一列）的 n個元素的余子式的和。行列式的拉普拉斯展開一般被簡稱為行列式按某一行（或按某一列）的展開。由于矩陣B有 n行 n列，它的拉普拉斯展開一共有 2n種。拉普拉斯展開的推廣稱為拉普拉斯定理，是將一行的元素推廣為關(guān)于k行的一切子式。它們的每一項和對應(yīng)的代數(shù)余子式的乘積之和仍然是B的行列式。研究一些特定的展開可以減少對于矩陣B之行列式的計算，拉普拉斯公式也常用于一些抽象的推導(dǎo)中。擴(kuò)展資料拉普拉斯在1772年的論文中給出了行列式展開的一般形式，現(xiàn)在稱為拉普拉斯定理。拉普拉斯定理建立在子式和余子式的基礎(chǔ)上。說明了如果將B關(guān)于某k行的每一個子式和對應(yīng)的代數(shù)余子式的乘積加起來，那么得到的仍然是B的行列式。定理的證明與按一行（一列）展開的情況一樣，都是通過建立置換間的雙射來證明兩者相等。

同時按前兩行展開。關(guān)于展開式的第一項，您第一句話所指向的行列式不是余子式，就叫2階子式（不妨記為A）；第二個方框所指的行列式是A的余子式，再加上正負(fù)號，就是A的代數(shù)余子式。

5，什么是拉普拉斯變換

　　拉普拉斯變換（英文：Laplace Transform)，是工程數(shù)學(xué)中常用的一種積分變換。　　如果定義：　　f(t),是一個關(guān)于t,的函數(shù)，使得當(dāng)t<0,時候，f(t)=0,；　　s, 是一個復(fù)變量；　　mathcal 是一個運(yùn)算符號，它代表對其對象進(jìn)行拉普拉斯積分int_0^infty e^ ,dt；F(s),是f(t),的拉普拉斯變換結(jié)果。　　則f(t),的拉普拉斯變換由下列式子給出：　　F(s),=mathcal left =int_ ^infty f(t),e^ ,dt 　　拉普拉斯逆變換，是已知F(s),，求解f(t),的過程。用符號 mathcal ^ ,表示。　　拉普拉斯逆變換的公式是：　　對于所有的t>0,；　　f(t) 　　= mathcal ^ left 　　=frac int_ ^ F(s),e^ ,ds 　　c,是收斂區(qū)間的橫坐標(biāo)值，是一個實(shí)常數(shù)且大于所有F(s),的個別點(diǎn)的實(shí)部值。　　為簡化計算而建立的實(shí)變量函數(shù)和復(fù)變量函數(shù)間的一種函數(shù)變換。對一個實(shí)變量函數(shù)作拉普拉斯變換，并在復(fù)數(shù)域中作各種運(yùn)算，再將運(yùn)算結(jié)果作拉普拉斯反變換來求得實(shí)數(shù)域中的相應(yīng)結(jié)果，往往比直接在實(shí)數(shù)域中求出同樣的結(jié)果在計算上容易得多。拉普拉斯變換的這種運(yùn)算步驟對于求解線性微分方程尤為有效，它可把微分方程化為容易求解的代數(shù)方程來處理，從而使計算簡化。在經(jīng)典控制理論中，對控制系統(tǒng)的分析和綜合，都是建立在拉普拉斯變換的基礎(chǔ)上的。引入拉普拉斯變換的一個主要優(yōu)點(diǎn)，是可采用傳遞函數(shù)代替微分方程來描述系統(tǒng)的特性。這就為采用直觀和簡便的圖解方法來確定控制系統(tǒng)的整個特性（見信號流程圖、動態(tài)結(jié)構(gòu)圖）、分析控制系統(tǒng)的運(yùn)動過程（見奈奎斯特穩(wěn)定判據(jù)、根軌跡法），以及綜合控制系統(tǒng)的校正裝置（見控制系統(tǒng)校正方法）提供了可能性。　　用 f(t)表示實(shí)變量t的一個函數(shù)，F(xiàn)(s)表示它的拉普拉斯變換，它是復(fù)變量s＝σ＋j&owega;的一個函數(shù)，其中σ和&owega; 均為實(shí)變數(shù),j2＝-1。F(s)和f(t)間的關(guān)系由下面定義的積分所確定：　　如果對于實(shí)部σ ＞σc的所有s值上述積分均存在，而對σ ≤σc時積分不存在，便稱 σc為f(t)的收斂系數(shù)。對給定的實(shí)變量函數(shù) f(t)，只有當(dāng)σc為有限值時，其拉普拉斯變換F(s)才存在。習(xí)慣上,常稱F(s)為f(t)的象函數(shù),記為F(s)＝L[f(t)];稱f(t)為F(s)的原函數(shù),記為ft＝L-1[F(s)]。　　函數(shù)變換對和運(yùn)算變換性質(zhì) 利用定義積分，很容易建立起原函數(shù) f(t)和象函數(shù) F(s)間的變換對，以及f(t)在實(shí)數(shù)域內(nèi)的運(yùn)算與F(s)在復(fù)數(shù)域內(nèi)的運(yùn)算間的對應(yīng)關(guān)系。表1和表2分別列出了最常用的一些函數(shù)變換對和運(yùn)算變換性質(zhì)。　　在工程學(xué)上的應(yīng)用　　應(yīng)用拉普拉斯變換解常變量齊次微分方程，可以將微分方程化為代數(shù)方程，使問題得以解決。在工程學(xué)上，拉普拉斯變換的重大意義在于：將一個信號從時域上，轉(zhuǎn)換為復(fù)頻域（s域）上來表示；在線性系統(tǒng)，控制自動化上都有廣泛的應(yīng)用。

6，拉普拉斯方程是什么啊

http://baike.baidu.com/view/34621.htm

拉普拉斯方程表示液面曲率與液體壓力之間的關(guān)系的公式。一個彎曲的表面稱為曲面，通常用相應(yīng)的兩個曲率半徑來描述曲面，即在曲面上某點(diǎn)作垂直于表面的直線，再通過此線作一平面，此平面與曲面的截線為曲線，在該點(diǎn)與曲線相重合的圓半徑稱為該曲線的曲率半徑r1。通過表面垂線并垂直于第一個平面再作第二個平面并與曲面相交，可得到第二條截線和它的曲率半徑r2，用 r1與r2可表示出液體表面的彎曲情況。若液面是彎曲的，液體內(nèi)部的壓力p1與液體外的壓力p2就會不同，在液面兩邊就會產(chǎn)生壓力差△p= p1- p2，其數(shù)值與液面曲率大小有關(guān)，可表示為：在數(shù)理方程中，拉普拉斯方程為：△u=d^2u/dx^2+d^2u/dy^2=0，其中△為拉普拉斯算子，此處的拉普拉斯方程為二階偏微分方程。三維情況下，拉普拉斯方程可由下面的形式描述，問題歸結(jié)為求解對實(shí)自變量x、y、z二階可微的實(shí)函數(shù)φ ：上面的方程常常簡寫作：或其中div表示矢量場的散度（結(jié)果是一個標(biāo)量場），grad表示標(biāo)量場的梯度（結(jié)果是一個矢量場），或者簡寫作：其中δ稱為拉普拉斯算子. 拉普拉斯方程的解稱為調(diào)和函數(shù)。如果等號右邊是一個給定的函數(shù)f(x, y, z)，即：則該方程稱為泊松方程。拉普拉斯方程和泊松方程是最簡單的橢圓型偏微分方程。偏微分算子或δ（可以在任意維空間中定義這樣的算子）稱為拉普拉斯算子，英文是 laplace operator 或簡稱作 laplacian。拉普拉斯方程的狄利克雷問題可歸結(jié)為求解在區(qū)域d內(nèi)定義的函數(shù)φ，使得在d的邊界上等于某給定的函數(shù)。為方便敘述，以下采用拉普拉斯算子應(yīng)用的其中一個例子——熱傳導(dǎo)問題作為背景進(jìn)行介紹：固定區(qū)域邊界上的溫度（是邊界上各點(diǎn)位置坐標(biāo)的函數(shù)），直到區(qū)域內(nèi)部熱傳導(dǎo)使溫度分布達(dá)到穩(wěn)定，這個溫度分布場就是相應(yīng)的狄利克雷問題的解。拉普拉斯方程的諾伊曼邊界條件不直接給出區(qū)域d邊界處的溫度函數(shù)φ本身，而是φ沿d的邊界法向的導(dǎo)數(shù)。從物理的角度看，這種邊界條件給出的是矢量場的勢分布在區(qū)域邊界處的已知效果（對熱傳導(dǎo)問題而言，這種效果便是邊界熱流密度）。拉普拉斯方程的解稱為調(diào)和函數(shù)，此函數(shù)在方程成立的區(qū)域內(nèi)是解析的。任意兩個函數(shù)，如果它們都滿足拉普拉斯方程（或任意線性微分方程），這兩個函數(shù)之和（或任意形式的線性組合）同樣滿足前述方程。這種非常有用的性質(zhì)稱為疊加原理?？梢愿鶕?jù)該原理將復(fù)雜問題的已知簡單特解組合起來，構(gòu)造適用面更廣的通解。在流場中的應(yīng)用設(shè)u、v 分別為滿足定常、不可壓縮和無旋條件的流體速度場的x 和y 方向分量（這里僅考慮二維流場），那么不可壓縮條件為：無旋條件為：若定義一個標(biāo)量函數(shù)ψ，使其微分滿足：那么不可壓縮條件便是上述微分式的可積條件。積分的結(jié)果函數(shù)ψ稱為流函數(shù)，因為它在同一條流線上各點(diǎn)的值是相同的。ψ的一階偏導(dǎo)為：無旋條件即令 ψ 滿足拉普拉斯方程。ψ的共軛調(diào)和函數(shù)稱為速度勢。柯西-黎曼方程要求所以每一個解析函數(shù)都對應(yīng)著平面內(nèi)的一個定常不可壓縮無旋流場。解析函數(shù)的實(shí)部為速度勢函數(shù)，虛部為流函數(shù)。