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1，熱擴(kuò)散率怎么測試
2，緊急熱傳學(xué)概念熱傳導(dǎo)率和熱傳導(dǎo)系數(shù)的關(guān)系有計(jì)算換算公式
3，傳熱學(xué)中溫度邊界層與速度邊界層的關(guān)系
4，怎么測試低導(dǎo)熱材料的熱擴(kuò)散系數(shù)
5，熱傳導(dǎo)方程式的擴(kuò)散方程
6，散熱器傳熱系數(shù)受哪些因素影響并說明為

1，熱擴(kuò)散率怎么測試

美國專門有一個(gè)1461的美標(biāo)，閃光法測試材料的熱擴(kuò)散系數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)。國內(nèi)很少單位具有這個(gè)熱擴(kuò)散測試儀。我只知道一家，中科院的劉老師www.daoreceshi.com那兒有，對(duì)樣品尺寸要求很嚴(yán)，圓柱的片狀：直徑12.7mm±0.1mm或25.4mm±0.1mm，厚度:0.5mm～3mm。

熱擴(kuò)散率怎么測試

2，緊急熱傳學(xué)概念熱傳導(dǎo)率和熱傳導(dǎo)系數(shù)的關(guān)系有計(jì)算換算公式

熱傳系數(shù)低，散熱的速度低導(dǎo)熱系數(shù)高，散熱效果更好 1.傳熱系數(shù)一般用h表示，一般用在對(duì)流換熱時(shí)，有兩種或以上物質(zhì)發(fā)生換熱時(shí): 2.導(dǎo)熱系數(shù)一般指物質(zhì)本身的熱導(dǎo)率，與其他物質(zhì)無關(guān)，一般用λ表示：

銅合金由于熱導(dǎo)率高，測試熱傳導(dǎo)系數(shù)只能用激光閃射法。①先用排水法測試銅合金密度。②再用dsc測試銅合金比熱容。③最后用激光導(dǎo)熱儀測試銅合金熱擴(kuò)散系數(shù)，熱傳導(dǎo)系數(shù)。熱研科技就是依據(jù)這個(gè)原理測試的。

緊急熱傳學(xué)概念熱傳導(dǎo)率和熱傳導(dǎo)系數(shù)的關(guān)系有計(jì)算換算公式

3，傳熱學(xué)中溫度邊界層與速度邊界層的關(guān)系

這二者的關(guān)系可以用Pr，普朗特?cái)?shù)來描述：　　Pr是，由流體物性參數(shù)組成的一個(gè)無量綱參數(shù)，表明溫度邊界層和流動(dòng)邊界層的關(guān)系，反映流體物理性質(zhì)對(duì)對(duì)流傳熱過程的影響，它的表達(dá)式為：Pr=ν/α=cpμ/k　式中，μ為動(dòng)力粘度；cp為等壓比熱容；k為熱導(dǎo)率；α為熱擴(kuò)散系數(shù)（α=λ/ρc ）單位：m^2/s，v為運(yùn)動(dòng)粘度，單位m/s^2[1]。其中v和α分別表示分子傳遞過程中動(dòng)量傳遞和熱量傳遞的特性?！? 當(dāng)幾何尺寸和流速一定時(shí)，流體粘度大，流動(dòng)邊界層厚度也大；流體導(dǎo)溫系數(shù)大，溫度傳遞速度快，溫度邊界層厚度發(fā)展得快,使溫度邊界層厚度增加。因此,普朗特?cái)?shù)的大小可直接用來衡量兩種邊界層厚度的比值。具體關(guān)系：可參考百度百科，普朗特?cái)?shù)

傳熱學(xué)中溫度邊界層與速度邊界層的關(guān)系

4，怎么測試低導(dǎo)熱材料的熱擴(kuò)散系數(shù)

導(dǎo)熱硅膠的熱擴(kuò)散系數(shù)選擇激光閃光法，熱研科技有美國進(jìn)口的一臺(tái)導(dǎo)熱儀，樣品為圓片，直徑12.7mm厚度1-2mm。光源從下表面發(fā)出，上表面接收。

傳熱系數(shù)是指向于傳熱過程，是個(gè)過程量，通常指一個(gè)傳熱過程中的傳熱系數(shù)，即熱傳導(dǎo)方程中的K值。一種用于各向異性材料導(dǎo)熱系數(shù)和熱擴(kuò)散率測定的方法,是用諧波探測技術(shù),利用信號(hào)頻域特性進(jìn)行各向異性材料導(dǎo)熱系數(shù)和熱擴(kuò)散率的測量。應(yīng)用PTR技術(shù)確定金屬村料熱擴(kuò)散系數(shù)的原理和方法,實(shí)測了紫銅、鋼和石墨三種材料的熱擴(kuò)散系數(shù). 熱擴(kuò)散系數(shù)是材料的乖要熱物理性能之一,材料的熱擴(kuò)散系數(shù)、比熱容及體積密度,可由下列公式求出材料的導(dǎo)熱系數(shù): A-a·o·P式中: A一導(dǎo)熱系數(shù),單位為瓦每米開爾文[W/(m·K)]; 。--熱擴(kuò)散系數(shù),單。。。低導(dǎo)熱材料一般屬于保溫材料，隔熱材料，都是選擇熱流計(jì)法，護(hù)熱平板法。

5，熱傳導(dǎo)方程式的擴(kuò)散方程

原發(fā)布者:shqwangyu第一章數(shù)學(xué)建模和基本原理介紹從不同的物理模型出發(fā)，建立數(shù)學(xué)物理中三類典型方程根據(jù)系統(tǒng)邊界所處的物理?xiàng)l件和初始狀態(tài)列出定解條件提出相應(yīng)的定解問題§1.1數(shù)學(xué)模型的建立數(shù)學(xué)模型建立的一般方法：確定所研究的物理量；建立適當(dāng)?shù)淖鴺?biāo)系；劃出研究小單元，根據(jù)物理定律和實(shí)驗(yàn)資料寫出該單元與鄰近單元的相互作用，分析這種相互作用在一個(gè)短時(shí)間內(nèi)對(duì)所研究物理量的影響，表達(dá)為數(shù)學(xué)式;簡化整理，得到方程。2熱傳導(dǎo)動(dòng)方程第一節(jié)熱傳導(dǎo)方程的導(dǎo)出和定解條件一、熱傳導(dǎo)方程的導(dǎo)出：給定一空間內(nèi)物體G，設(shè)其上的點(diǎn)(x,y,z)模型：在時(shí)刻t的溫度為u(x,y,z,t)。問題：研究溫度u(x,y,z,t)的運(yùn)動(dòng)規(guī)律。分析：（兩個(gè)物理定律和一個(gè)公式）1、熱量守恒定律:溫度變化吸收的熱量通過邊界流入的熱量熱源放出的熱量2、傅里葉（Fourier）熱傳導(dǎo)定律:udQk(x,y,z)dSdt,nk(x,y,z)為熱傳導(dǎo)系數(shù)。3、熱量公式:Qcmu熱傳導(dǎo)方程的推導(dǎo)：任取物體G內(nèi)一個(gè)由光滑閉曲面S所圍成的區(qū)域，研究物體在該區(qū)域內(nèi)熱量變化規(guī)律。熱量守恒定律區(qū)域內(nèi)各點(diǎn)的溫度從時(shí)刻t1的溫度u(x,y,z,t1)改變?yōu)闀r(shí)刻t2的溫度u(x,y,z,t2)所吸收（或放出）的熱量，應(yīng)等于從時(shí)刻t1到時(shí)刻t2這S流入（或流出）內(nèi)的段時(shí)間內(nèi)通過曲面熱量和熱源提供

在理想狀態(tài)下一根棍子的熱傳導(dǎo)，配上均勻的邊界條件。方程式如下：其中u=u(t,x) 是t和x的雙變量函數(shù)。x是空間變量，所以x∈ [0,l]，其中l(wèi)表示棍子長度。t是時(shí)間變量，所以t≥ 0。假設(shè)下述初始條件其中函數(shù)f是給定的。再配合下述邊界條件讓我們?cè)囍乙粋€(gè)非恒等于零的解，使之滿足邊界條件 (3) 并具備以下形式：這套技術(shù)稱作分離變量法?，F(xiàn)在將u代回方程式 (1)，由于等式右邊只依賴x，而左邊只依賴t，兩邊都等于某個(gè)常數(shù) ? λ，于是：以下將證明 (6) 沒有 λ ≤ 0 的解：假設(shè) λ 0，此時(shí)存在實(shí)數(shù)a、b、c使得從等式 (3) 可知c= 0，因此存在正整數(shù)n使得由此得到熱方程形如 (4) 的解。一般而言，滿足 (1) 與 (3) 的解相加后仍是滿足 (1) 與 (3) 的解。事實(shí)上可以證明滿足 (1)、(2)、(3) 的解由下述公式給出。

在粒子擴(kuò)散的模性中，我們考慮的方程涉及在大量粒子集體擴(kuò)散的情況：粒子的體積濃度，記作c。或者在單一粒子的情況：單一粒子對(duì)位置的機(jī)率密度函數(shù)，記作P。不同情況下的方程式：或者c與P都是位置與時(shí)間的函數(shù)。D是擴(kuò)散系數(shù)，它控制擴(kuò)散速度，通常以米/秒為單位。如果擴(kuò)散系數(shù)D依賴于濃度c（或第二種情況下的機(jī)率密度P），則我們得到非線性擴(kuò)散方程。單一粒子在粒子擴(kuò)散方程下的隨機(jī)軌跡是個(gè)布朗運(yùn)動(dòng)。如果一個(gè)粒子在時(shí)間t= 0 時(shí)置于，則相應(yīng)的機(jī)率密度函數(shù)具有以下形式：它與機(jī)率密度函數(shù)的各分量Rx,RyandRz的關(guān)系是：隨機(jī)變量Rx,Ry,Rz服從平均數(shù)為 0、變異數(shù)為的正態(tài)分布。在三維的情形，隨機(jī)向量服從平均數(shù)為、變異數(shù)為的正態(tài)分布。在t=0時(shí)，上述的表示式帶有奇點(diǎn)。對(duì)應(yīng)于粒子處在原點(diǎn)之初始條件，其機(jī)率密度函數(shù)是在原點(diǎn)的狄拉克δ函數(shù)，記為（三維的推廣是）；擴(kuò)散方程對(duì)此初始值的解也稱作格林函數(shù)。格林函數(shù)是擴(kuò)散方程在粒子位置已知時(shí)的解（數(shù)學(xué)家稱之為擴(kuò)散方程的基本解）。當(dāng)粒子初始位置在原點(diǎn) 時(shí)，相應(yīng)的格林函數(shù)記作（t>0）；根據(jù)擴(kuò)散方程對(duì)平移的對(duì)稱性，對(duì)一般的已知初始位置，相應(yīng)的格林函數(shù)是。對(duì)于一般的初始條件，擴(kuò)散方程的解可以透過積分分解為一族格林函數(shù)的疊加。舉例來說，設(shè)t=0時(shí)有一大群粒子，根據(jù)濃度分布的初始值分布于空間中。擴(kuò)散方程的解將告訴我們濃度分布如何隨時(shí)間演化。跟任何（廣義）函數(shù)一樣，濃度分布的初始值可以透過積分表為狄拉克δ函數(shù)的疊加：擴(kuò)散方程是線性的，因此在之后的任一時(shí)刻t，濃度分布變?yōu)椋涸诹Ｗ訑U(kuò)散的情形，我們可以將狄拉克δ函數(shù)對(duì)應(yīng)的初始條件理解為粒子落在一個(gè)已知位置。一般而言，任何擴(kuò)散過程的解都有這種表法，包括熱傳導(dǎo)或動(dòng)量的擴(kuò)散；后者關(guān)系到流體的黏性現(xiàn)象。一維格林函數(shù)解列表以下以簡寫 BC 代表邊界條件，IC 代表初始條件。<IMG class=tex alt=\begin<IMG class=tex alt=\begin

6，散熱器傳熱系數(shù)受哪些因素影響并說明為

影響隔熱材料導(dǎo)熱系數(shù)的主要因素：　　一、材料類型　　隔熱材料（絕熱材料）類型不同，導(dǎo)熱系數(shù)不同。隔熱材料的物質(zhì)構(gòu)成不同，其物理熱性能也就不同；隔熱機(jī)理存有區(qū)別，其導(dǎo)熱性能或?qū)嵯禂?shù)也就各有差異?！　〖词箤?duì)于同一物質(zhì)構(gòu)成的隔熱材料，內(nèi)部結(jié)構(gòu)不同，或生產(chǎn)的控制工藝不同，導(dǎo)熱系數(shù)的差別有時(shí)也很大。對(duì)于孔隙率較低的固體隔熱材料，結(jié)晶結(jié)構(gòu)的導(dǎo)熱系數(shù)最大，微晶體結(jié)構(gòu)的次之，玻璃體結(jié)構(gòu)的最小。但對(duì)于孔隙率高的隔熱材料，由于氣體(空氣)對(duì)導(dǎo)熱系數(shù)的影響起主要作用，固體部分無論是晶態(tài)結(jié)構(gòu)還是玻璃態(tài)結(jié)構(gòu)，對(duì)導(dǎo)熱系數(shù)的影響都不大?！　《?、工作溫度　　溫度對(duì)各類絕熱材料導(dǎo)熱系數(shù)均有直接影響，溫度提高，材料導(dǎo)熱系數(shù)上升。因?yàn)闇囟壬邥r(shí)，材料固體分子的熱運(yùn)動(dòng)增強(qiáng)，同時(shí)材料孔隙中空氣的導(dǎo)熱和孔壁間的輻射作用也有所增加。但這種影響，在溫度為0-50℃范圍內(nèi)并不顯著，只有對(duì)處于高溫或負(fù)溫下的材料，才要考慮溫度的影響。　　三、含濕比率　　絕大多數(shù)的保溫絕熱材料都具有多孔結(jié)構(gòu)，容易吸濕。材料吸濕受潮后，其導(dǎo)熱系數(shù)增大。當(dāng)含濕率大于5%-10%時(shí)，導(dǎo)熱系數(shù)的增大在多孔材料中表現(xiàn)得最為明顯。　　這是由于當(dāng)材料的孔隙中有了水分(包括水蒸氣)后，孔隙中蒸汽的擴(kuò)散和水分子的運(yùn)動(dòng)將起主要傳熱作用，而水的導(dǎo)熱系數(shù)比空氣的導(dǎo)熱系數(shù)大20倍左右，故引起其有效導(dǎo)熱系數(shù)的明顯升高。如果孔隙中的水結(jié)成了冰，冰的導(dǎo)熱系數(shù)更大，其結(jié)果使材料的導(dǎo)熱系數(shù)更加增大。所以，非憎水型隔熱材料在應(yīng)用時(shí)必須注意防水避潮?！　∷?、孔隙特征　　在孔隙率相同的條件下，孔隙尺寸越大，導(dǎo)熱系數(shù)越大；互相連通型的孔隙比封閉型孔隙的導(dǎo)熱系數(shù)高，封閉孔隙率越高，則導(dǎo)熱系數(shù)越低。　　五、容重大小　　容重(或比重、密度)是材料氣孔率的直接反映，由于氣相的導(dǎo)熱系數(shù)通常均小于固相導(dǎo)熱系數(shù)，所以保溫隔熱材料往往都具有很高的氣孔率，也即具有較小的容重。一般情況下，增大氣孔率或減少容重都將導(dǎo)致導(dǎo)熱系數(shù)的下降?！　〉珜?duì)于表觀密度很小的材料，特別是纖維狀材料(如超細(xì)玻璃纖維)，當(dāng)其表觀密度低于某一極限值時(shí)，導(dǎo)熱系數(shù)反而會(huì)增大，這是由于孔隙率增大時(shí)互相連通的孔隙大大增多，從而使對(duì)流作用得以加強(qiáng)。因此這類材料存在一個(gè)最佳表觀密度，即在這個(gè)表觀密度時(shí)導(dǎo)熱系數(shù)最小?！　×?、材料粒度　　常溫時(shí)，松散顆粒型材料的導(dǎo)熱系數(shù)隨著材料粒度的減小而降低。粒度大時(shí)，顆粒之間的空隙尺寸增大，其間空氣的導(dǎo)熱系數(shù)必然增大。此外，粒度越小，其導(dǎo)熱系數(shù)受溫度變化的影響越小?！　∑?、熱流方向　　導(dǎo)熱系數(shù)與熱流方向的關(guān)系，僅僅存在于各向異性的材料中，即在各個(gè)方向上構(gòu)造不同的材料中?！　±w維質(zhì)材料從排列狀態(tài)看，分為方向與熱流向垂直和纖維方向與熱流向平行兩種情況。傳熱方向和纖維方向垂直時(shí)的絕熱性能比傳熱方向和纖維方向平行時(shí)要好一些。一般情況下纖維保溫材料的纖維排列是后者或接近后者，同樣密度條件下，其導(dǎo)熱系數(shù)要比其它形態(tài)的多孔質(zhì)保溫材料的導(dǎo)熱系數(shù)小得多?！　?duì)于各向異性的材料(如木材等)，當(dāng)熱流平行于纖維方向時(shí)，受到阻力較??；而垂直于纖維方向時(shí)，受到的阻力較大。以松木為例，當(dāng)熱流垂直于木紋時(shí)，導(dǎo)熱系數(shù)為0.17w／(m·K)，平行于木紋時(shí)，導(dǎo)熱系數(shù)為0.35W／(m·K)?！　饪踪|(zhì)材料分為氣泡類固體材料和粒子相互輕微接觸類固體材料兩種。具有大量或無數(shù)多開口氣孔的隔熱材料，由于氣孔連通方向更接近于與傳熱方向平行，因而比具有大量封閉氣孔材料的絕熱性能要差一些?！　“恕⑻畛錃怏w　　隔熱材料中，大部分熱量是從孔隙中的氣體傳導(dǎo)的。因此，隔熱材料的熱導(dǎo)率在很大程度上決定于填充氣體的種類。低溫工程中如果填充氦氣或氫氣，可作為一級(jí)近似，認(rèn)為隔熱材料的熱導(dǎo)率與這些氣體的熱導(dǎo)率相當(dāng)，因?yàn)楹夂蜌錃獾臒釋?dǎo)率都比較大?！　【?、比熱容　　熱導(dǎo)率=熱擴(kuò)散系數(shù)×比熱×密度。在熱擴(kuò)散系數(shù)和密度條件相同的情況下，比熱越大，導(dǎo)熱系數(shù)越高?！　「魺岵牧系谋葻釋?duì)于計(jì)算絕熱結(jié)構(gòu)在冷卻與加熱時(shí)所需要冷量(或熱量)有關(guān)。在低溫下，所有固體的比熱變化都很大。在常溫常壓下，空氣的質(zhì)量不超過隔熱材料的5%，但隨著溫度的下降，氣體所占的比重越來越大。因此，在計(jì)算常壓下工作的隔熱材料時(shí)，應(yīng)當(dāng)考慮這一因素?！　?duì)于常用隔熱材料而言，上述各項(xiàng)因素中以表觀密度和濕度的影響最大。因而在測定材料的導(dǎo)熱系數(shù)時(shí)，必須同時(shí)測定材料的表觀密度。至于濕度，對(duì)于多數(shù)隔熱材料可取空氣相對(duì)濕度為80％一85％時(shí)材料的平衡濕度作為參考狀態(tài)，應(yīng)盡可能在這種濕度條件下測定材料的導(dǎo)熱系數(shù)。