可以看到波的相位是初始相位加上開始振動(dòng)后增加的角度。是初始時(shí)間(t0)，振動(dòng)的初始位置，φ代表初始相位，是余弦函數(shù)的初始角度，其初相為φ1，正弦交流電sin-cos為初始相位簡諧運(yùn)動(dòng)的運(yùn)動(dòng)方程:xAcos(ωt φ0)其中φ0表示代表t0時(shí)質(zhì)點(diǎn)相對平衡位置的勢矢由初相φ0決定。

把握周期性和時(shí)間周期性的關(guān)系(x不變時(shí))y和t；空間周期性，y和x的關(guān)系(t不變時(shí))；可以了解一下；f與x和t無關(guān)，可以稱為初相。波函數(shù)在x處，波形在處的斜率對應(yīng)t的導(dǎo)數(shù)，Yt在Yx0處最大，反之亦然。X/u表示一個(gè)波以u的速度傳播x的距離所需要的時(shí)間，φ表示初始相位，也就是余弦函數(shù)的初始角度。Wx/u是以u的速度行進(jìn)x的距離后產(chǎn)生的相位差，其中w是波的振動(dòng)頻率。

應(yīng)該是90 °,因?yàn)檎覉D像向左移動(dòng)90°會(huì)與余弦圖像重合，畫面和頻率相同。3√2sin314t3√2cos(314t90)。備選答案中相量U19、U2j3、U35相量和u1u 2 u 34j 35∠36.9∴u5√2 cos(314t 36.9)v正確。

1，(ωx φ)相位，反映變量y的狀態(tài). 2，φ初始相位，x0相位；反映在坐標(biāo)系中就是圖像的左右移動(dòng)。正弦曲線可表示為yAsin(ωx φ) k，定義為函數(shù)yAsin(ωx φ) k在直角坐標(biāo)系中的像，其中sin為正弦符號，X為直角坐標(biāo)系X軸上的數(shù)值，y為該函數(shù)在同一直角坐標(biāo)系中對應(yīng)的y值，k，ω，φ為常數(shù)(k，ω，φ∈R，ω≠0)。

用旋轉(zhuǎn)矢量法求解初相時(shí)，必須求出矢量A在t0時(shí)的位置，只有這樣才能判斷出矢量A與αx軸的夾角。一般來說，題目通常給出簡諧質(zhì)點(diǎn)在初始時(shí)刻的初始位置和運(yùn)動(dòng)方向(即速度沿X軸正向或負(fù)向運(yùn)動(dòng))。我們來看一下旋轉(zhuǎn)矢量圖所包含的隱藏信息:①矢量在軸上的投影是簡諧振動(dòng)中質(zhì)點(diǎn)從平衡位置或質(zhì)點(diǎn)所在位置的位移；②旋轉(zhuǎn)矢量逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)，相當(dāng)于解釋了矢量A在每個(gè)位置的運(yùn)動(dòng)方向。

因此，當(dāng)給定質(zhì)點(diǎn)的初始位置和運(yùn)動(dòng)方向時(shí)，利用上述性質(zhì)就可以很容易地求出相應(yīng)的旋轉(zhuǎn)矢量的位置。擴(kuò)展資料:旋轉(zhuǎn)矢量法的基本原理是從X軸的原點(diǎn)o做一個(gè)矢量a，使振型等于簡諧振動(dòng)的振幅a。設(shè)矢量A繞原點(diǎn)O逆時(shí)針勻速旋轉(zhuǎn)，其旋轉(zhuǎn)角速度等于簡諧振動(dòng)的圓頻率w。這個(gè)矢量叫做旋轉(zhuǎn)矢量。當(dāng)t0置位時(shí)，向量A的向量端在m處，它與X軸的夾角為φ；在時(shí)間t，矢量A的矢量末端在位置M2。

不是振幅，而是從平衡位置的位移。簡諧運(yùn)動(dòng)的運(yùn)動(dòng)方程:XACOS(ωtφ0)，其中φ0表示表示初始相位在t0時(shí)的相對平衡位置的勢矢量由初始相位φ0決定。我們用xAsin(wt α)來表示這個(gè)簡諧振動(dòng)，那么A是振幅，W是頻率，α是初相位。是初始時(shí)間(t0)，振動(dòng)的初始位置。單位是拉德。φ是以勻速圓周運(yùn)動(dòng)的物體在t0時(shí)偏離直徑的角度(逆時(shí)針為正方向)，

它與Y軸的交點(diǎn)應(yīng)該是相同的值。相位是反映其任意時(shí)刻狀態(tài)的物理量。在三角函數(shù)中，2πft相當(dāng)于一個(gè)角度，反映了任意時(shí)刻的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，是In還是in等。因此，2πft稱為相位，或相位。兩個(gè)頻率相同的簡諧振動(dòng)相位之差稱為相位差，或稱相位差。簡諧振動(dòng)中的相位差:如果兩個(gè)簡諧振動(dòng)的頻率相等，它們的初相位分別為。

只能舉例說明。例如，波是A*cos(wt a)。其中a稱為振幅，是這一波的最大值。以家用交流電為例A220/0.707。Cos()是這個(gè)波的形式，這里這個(gè)波是余弦波(或者正弦波，下同)。在括號中，w是角頻率，它描述了波的變化速度。角頻率與頻率直接相關(guān)。t是時(shí)間，因?yàn)椴ㄊ菚r(shí)刻變化的，不同時(shí)間點(diǎn)的波是不一樣的。

比如a0表示波從0: 00開始振動(dòng)，比如a90度表示波從最高點(diǎn)開始振動(dòng)。相位是用來描述波的振動(dòng)狀態(tài)的物理量。在這個(gè)例子中，括號中的一切，也就是(wt a)，就是這個(gè)波的相位?？梢钥吹讲ǖ南辔皇浅跏枷辔患由祥_始振動(dòng)后增加的角度。這個(gè)和描述了波的當(dāng)前狀態(tài)是來自最低點(diǎn)、最高點(diǎn)還是一些其他非特殊位置。比如w1度每秒，a30度。

φ是做勻速圓周運(yùn)動(dòng)的物體在t0處偏離直徑的角度(逆時(shí)針為正方向)，稱為簡諧運(yùn)動(dòng)的初始相位。簡而言之，相位意味著當(dāng)t0在圖像上時(shí)，它與Y軸的交點(diǎn)應(yīng)該是相同的值。相位是反映其任意時(shí)刻狀態(tài)的物理量。在三角函數(shù)中，2πft相當(dāng)于角度，反映了任意時(shí)刻的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，怎么樣或者怎么樣等等。因此，2πft稱為相位，或相位。兩個(gè)頻率相同的簡諧振動(dòng)相位之差稱為相位差，或稱相位差。

提問是錯(cuò)的，應(yīng)該是半波長的奇數(shù)倍，干涉會(huì)抵消。判斷方法:在波形圖中，“上下，上下”，再看波前的振動(dòng)方向(波剛傳導(dǎo)的點(diǎn))，本題的波剛到達(dá)M點(diǎn)，所以波源開始振動(dòng)的方向與圖中M點(diǎn)的方向相同。在振動(dòng)源的振動(dòng)方程yAsin(wt b)中，wt b稱為相位，t0時(shí)的相位B稱為初相位，對于距離振源X處的介質(zhì)粒子(水)，其振動(dòng)時(shí)間晚于振源x/u(u為波速)。所以這里的振動(dòng)是超聲波表達(dá)式:Yasin(w(tx/u))w2πνuλν> Yasin(2πνT2πx/λ)...將x2m代入上式給出具體結(jié)果，得到質(zhì)量單元振動(dòng)方程的展開數(shù)據(jù):振動(dòng)方程的初相為簡諧振動(dòng)微分方程DS/DTKS0，得到簡諧振動(dòng)的振動(dòng)方程。