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gaussdb，復(fù)高斯分布加性噪聲仿真時(shí)通常設(shè)置什么值

來(lái)源：整理時(shí)間：2024-10-29 14:35:16 編輯：智能門(mén)戶手機(jī)版

1，復(fù)高斯分布加性噪聲仿真時(shí)通常設(shè)置什么值

高斯白噪聲：如果一個(gè)噪聲，它的瞬時(shí)值服從高斯分布，而它的功率譜密度又是均勻分布的，則稱它為高斯白噪聲。瞬時(shí)值指的是概率密度函數(shù)，高斯分布指的是正態(tài)分布。

復(fù)高斯分布加性噪聲仿真時(shí)通常設(shè)置什么值

2，高斯光束的介紹

通常情形，激光諧振腔發(fā)出的基模輻射場(chǎng)，其橫截面的振幅分布遵守高斯函數(shù)，故稱高斯光束。

而從高斯函數(shù)，我們可以計(jì)算當(dāng)通光孔徑多大時(shí)，光能的損失是多少.并不是通光區(qū)直徑等于或略大于光斑直徑時(shí)，光能就可以完全通過(guò)，事實(shí)上，此時(shí)的損耗高達(dá)0.6db.簡(jiǎn)單的估計(jì)，是讓通光直徑是光斑的2倍或以上.

高斯光束的介紹

3，高斯函數(shù) 積分方法

^首先積分只有在a>0時(shí)有意義由于對(duì)稱性從負(fù)無(wú)窮到正無(wú)窮對(duì)e^-at^2 =2從0到正無(wú)窮對(duì)e^-at^2 =2∫e^(-at^2)dt [∫e^(-at^2)dt]^2 =∫e^(-ax^2)dx ∫e^(-ay^2)dy =∫∫e^(-a(x^2+y^2))dxdy 利用極坐標(biāo) x=rcosb,y=rsinb 原積分 =∫[0,2π]db∫[0,+∞]e^(-ar^2)rdr =(π/a)∫[0,+∞]e^(-ar^2)d(ar^2) =(π/a)[-e^(-ar^2)]|[0,+∞] =π/a 所以 ∫e^(-at^2)dt=√(π/a) 從負(fù)無(wú)窮到正無(wú)窮對(duì)e^-at^2 =2√(π/a)

高斯函數(shù) 積分方法

4，matlab 高斯有色噪聲和非高斯噪聲

一、概念英文名稱：white gaussian noise; wgn 定義：均勻分布于給定頻帶上的高斯噪聲；所謂高斯白噪聲中的高斯是指概率分布是正態(tài)函數(shù)，而白噪聲是指它的二階矩不相關(guān)，一階矩為常數(shù)，是指先后信號(hào)在時(shí)間上的相關(guān)性。這是考察一個(gè)信號(hào)的兩個(gè)不同方面的問(wèn)題。高斯白噪聲：如果一個(gè)噪聲，它的幅度服從高斯分布，而它的功率譜密度又是均勻分布的，則稱它為高斯白噪聲。熱噪聲和散粒噪聲是高斯白噪聲。二、matlab舉例 matlab有兩個(gè)函數(shù)可以產(chǎn)生高斯白噪聲，wgn( )和awgn( )。 1. wgn：產(chǎn)生高斯白噪聲 y = wgn(m,n,p) y = wgn(m,n,p) %產(chǎn)生一個(gè)m行n列的高斯白噪聲的矩陣，p以dbw為單位指定輸出噪聲的強(qiáng)度。 y = wgn(m,n,p,imp) y = wgn(m,n,p,imp) %以歐姆(ohm)為單位指定負(fù)載阻抗。 y = wgn(m,n,p,imp,state) y = wgn(m,n,p,imp,state) %重置randn的狀態(tài)。 2. awgn：在某一信號(hào)中加入高斯白噪聲 y = awgn(x,snr) y = awgn(x,snr) %在信號(hào)x中加入高斯白噪聲。信噪比snr以db為單位。x的強(qiáng)度假定為0dbw。如果x是復(fù)數(shù)，就加入復(fù)噪聲。 clear,clc; n=0:1000; fs=1024; t=n./fs; y=3*sin(2*pi*t); x=wgn(1,1001,2); i=y+x; % i=awgn(y,2); subplot(3,1,1),plot(x); subplot(3,1,2),plot(y); subplot(3,1,3),plot(i);

5，高斯積分從負(fù)無(wú)窮到零的值

∫ exp(x^2) dx=sqrt(π).任何高斯函數(shù)的積分均可簡(jiǎn)化為含高斯積分的項(xiàng)。常數(shù)可以被提出積分。使用來(lái)取代獲得使用來(lái)取代取得通過(guò)極限求解要找到高斯積分的閉合形式首先從一個(gè)近似函數(shù)開(kāi)始：通過(guò)可以找到積分。對(duì)取平方獲得使用富比尼定理以上雙重積分可以被看作是直角坐標(biāo)系上一個(gè)頂點(diǎn)為由于對(duì)任何實(shí)數(shù)來(lái)說(shuō)指數(shù)函數(shù)均大于0，因此對(duì)于這個(gè)正方形內(nèi)的內(nèi)切圓的積分必須小于。類(lèi)似地正方形的外接圓積分必須大于。通過(guò)從直角坐標(biāo)系轉(zhuǎn)化到極坐標(biāo)系, , 對(duì)這兩個(gè)圓面的積分可以簡(jiǎn)單地計(jì)算出來(lái)：對(duì)積分。使用夾擠定理獲得高斯積與Γ函數(shù)的關(guān)系由于被積分的函數(shù)是一個(gè)偶函數(shù)，通過(guò)替代變量它可以變成一個(gè)歐拉積分這里Γ是Γ函數(shù)。這說(shuō)明了為什么一個(gè)半整數(shù)的階乘是地倍數(shù)。更廣義地，[編輯] n維和一般化令為一個(gè)對(duì)稱的、正的、可逆的、二維協(xié)變的張量，則這里的積分是對(duì)Rn的。這個(gè)事實(shí)可用來(lái)研究多元正態(tài)分布。同樣，這里σ是或者，以上積分適合于一些符合在其增長(zhǎng)上有一定限度的和其他技術(shù)要求的解析函數(shù)。對(duì)微分算子上的冪被看作是一個(gè)冪級(jí)數(shù)。一般函數(shù)積分沒(méi)有明確的定義，但是高斯積分可以類(lèi)似有限維情況被定義。雖然如此依然有無(wú)窮大的問(wèn)題，而且函數(shù)行列式一般也無(wú)窮大。但假如我們只考慮這個(gè)問(wèn)題可以解決。

首先積分只有在a>0時(shí)有意義由于對(duì)稱性從負(fù)無(wú)窮到正無(wú)窮對(duì)e^-at^2=2從0到正無(wú)窮對(duì)e^-at^2=2∫e^(-at^2)dt[∫e^(-at^2)dt]^2=∫e^(-ax^2)dx ∫e^(-ay^2)dy=∫∫e^(-a(x^2+y^2))dxdy利用極坐標(biāo)x=rcosb,y=rsinb原積分=∫[0,2π]db∫[0,+∞]e^(-ar^2)rdr=(π/a)∫[0,+∞]e^(-ar^2)d(ar^2)=(π/a)[-e^(-ar^2)]|[0,+∞]=π/a所以∫e^(-at^2)dt=√(π/a)從負(fù)無(wú)窮到正無(wú)窮對(duì)e^-at^2=2√(π/a)

6，麥克斯韋方程組是怎么來(lái)的求大概過(guò)程

不只是實(shí)驗(yàn)總結(jié)，還有麥克斯韋自己的理論創(chuàng)新。庫(kù)倫定律的兩方面，平方反比性（高斯定理）和有心性（安培環(huán)路定律）都是靜態(tài)場(chǎng)的實(shí)驗(yàn)總結(jié)規(guī)律，麥克斯韋直接將其推廣至動(dòng)態(tài)場(chǎng)，結(jié)合實(shí)驗(yàn)上的法拉第電磁感應(yīng)定律，寫(xiě)下了前兩個(gè)方程。▽·E=4πρ和▽×E=-1/c dB/dt。比薩定律也是靜磁場(chǎng)的方程，▽·B=0（其實(shí)也是高斯定理）也就像靜電場(chǎng)那般直接推廣至動(dòng)態(tài)磁場(chǎng)。最后一個(gè)方程▽×B=4πj/c+(1/c)dE/dt，右邊頭一項(xiàng)可從比薩定律推出，直接推廣至動(dòng)態(tài)場(chǎng)。第二項(xiàng)則是麥克斯韋自己在分析動(dòng)態(tài)電磁場(chǎng)時(shí)從理論上導(dǎo)出的項(xiàng)，表示位移電流，只有添上這一項(xiàng)四個(gè)方程才能自洽起來(lái)。

那個(gè)是實(shí)驗(yàn)總結(jié)。

實(shí)驗(yàn)總結(jié)出來(lái)的，類(lèi)似的還有牛頓定理和沖量定理

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1，復(fù)高斯分布加性噪聲仿真時(shí)通常設(shè)置什么值

2，高斯光束的介紹

3，高斯函數(shù) 積分方法

4，matlab 高斯有色噪聲和非高斯噪聲

5，高斯積分從負(fù)無(wú)窮到零的值

6，麥克斯韋方程組是怎么來(lái)的求大概過(guò)程

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3，高斯函數(shù) 積分 方法

4，matlab 高斯有色噪聲和非高斯噪聲

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