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1，狄利赫利條件是什么
2，什么是狄里赫利條件電工原理
3，請(qǐng)問(wèn)傅里葉變換中的狄里赫利條件是怎么來(lái)的啊
4，傅里葉級(jí)數(shù)里三角函數(shù)系的正交性為什么
5，傅里葉級(jí)數(shù)求和的便利之處
6，傅里葉級(jí)數(shù)的詳細(xì)介紹

1，狄利赫利條件是什么

不知道你問(wèn)的是數(shù)學(xué)方面還是物理方面,其實(shí)在數(shù)學(xué)里面也有很多以這個(gè)名字命名的.比如,Dirichlet判別冪級(jí)數(shù)收斂條件的: 還有 Fourier級(jí)數(shù)收斂性的Dirichlet條件: 函數(shù)分段單調(diào),有界.數(shù)學(xué)物理上的邊界條件:給定邊界面上的函數(shù)值,稱為(Dirichlet)邊界條件或第一類邊界條件

你好！數(shù)學(xué)物理上的邊界條件:給定邊界面上的函數(shù)值,稱為(Dirichlet)邊界條件或第一類邊界條件希望對(duì)你有所幫助，望采納。

狄利赫利條件是什么

2，什么是狄里赫利條件電工原理

屬于傅里葉級(jí)數(shù)分析使用的條件：傅里葉在提出傅里葉級(jí)數(shù)時(shí)堅(jiān)持認(rèn)為，任何一個(gè)周期信號(hào)都可以展開成傅里葉級(jí)數(shù)，雖然這個(gè)結(jié)論在當(dāng)時(shí)引起許多爭(zhēng)議，但持異議者卻不能給出有力的不同論據(jù)。直到20年后(1829年)狄里赫利才對(duì)這個(gè)問(wèn)題作出了令人信服的回答，狄里赫利認(rèn)為，只有在滿足一定條件時(shí)，周期信號(hào)才能展開成傅里葉級(jí)數(shù)。這個(gè)條件被稱為狄里赫利條件，其內(nèi)容為 ⑴ 在一個(gè)周期內(nèi)，周期信號(hào) x(t) 必須絕對(duì)可積； ⑵ 在一個(gè)周期內(nèi)，周期信號(hào) x(t) 只能有有限個(gè)極大值和極小值； ⑶ 在一個(gè)周期內(nèi)，周期信號(hào) x(t) 只能有有限個(gè)不連續(xù)點(diǎn)，而且，在這些不連續(xù)點(diǎn)上， x(t) 的函數(shù)值必須是有限值。

什么是狄里赫利條件電工原理

3，請(qǐng)問(wèn)傅里葉變換中的狄里赫利條件是怎么來(lái)的啊

狄里赫利條件：⑴ 在一個(gè)周期內(nèi)，周期信號(hào) x(t) 必須絕對(duì)可積； ⑵ 在一個(gè)周期內(nèi)，周期信號(hào) x(t) 只能有有限個(gè)極大值和極小值； ⑶ 在一個(gè)周期內(nèi)，周期信號(hào) x(t) 只能有有限個(gè)不連續(xù)點(diǎn)，而且，在這些不連續(xù)點(diǎn)上， x(t) 的函數(shù)值必須是有限值。我也自己思考過(guò)，但是肯定不嚴(yán)謹(jǐn)，下面我就隨便說(shuō)說(shuō)。<1>要求絕對(duì)可積，從數(shù)學(xué)上來(lái)說(shuō)，就是要求函數(shù)處在L2空間，從物理上來(lái)說(shuō)，也就是信號(hào)能量有限。<2>有限個(gè)極值，所以才能黎曼積分，否則只能用勒被格積分。并且泛函中有定理，正交分解時(shí)，無(wú)窮維的系數(shù)必須趨于0，否則就不是可分解的。所以信號(hào)函數(shù)的振蕩頻率不可能無(wú)限高。無(wú)窮多的極值，肯定造成振蕩頻率的無(wú)窮高。<3>同2的道理，具有無(wú)窮間斷的點(diǎn)的函數(shù)，只能用勒被格積分。況且跳躍間斷點(diǎn)也會(huì)造成頻率趨于無(wú)窮時(shí)，系數(shù)不趨于0。平常使用的都是黎曼積分，如果你非要說(shuō)如果用勒被格積分，那么狄里赫利條件可能只是由于要把信號(hào)函數(shù)限制在可分解的L2空間中。

請(qǐng)問(wèn)傅里葉變換中的狄里赫利條件是怎么來(lái)的啊

4，傅里葉級(jí)數(shù)里三角函數(shù)系的正交性為什么

在物理學(xué)中,我們已經(jīng)知道最簡(jiǎn)單的波是諧波(正弦波), 它是形如Asin(ωt+Φ) 的波,其中 A是振幅, ω是角頻率, Φ是初相位.其他的波如矩形波,鋸形波等往往都可以用一系列諧波的疊加表示出來(lái).這就是說(shuō),設(shè) f(t)是一個(gè)周期為T 的波,在一定條件下可以把它寫成f(t)=A0+∑n=1+∞Ansin(nωt+Φ) =A0+∑n=1+∞ancos(nωt)+bnsin(nωt)

<< 傅里葉級(jí)數(shù)的三角函數(shù)形式 >> 設(shè)f(t)為一非正弦周期函數(shù)，其周期為t，頻率和角頻率分別為f , ω1。由于工程實(shí)際中的非正弦周期函數(shù)，一般都滿足狄里赫利條件，所以可將它展開成傅里葉級(jí)數(shù)。即其中a0/2稱為直流分量或恒定分量；其余所有的項(xiàng)是具有不同振幅，不同初相角而頻率成整數(shù)倍關(guān)系的一些正弦量。a1cos(ω1t+ψ1)項(xiàng)稱為一次諧波或基波，a1，ψ1分別為其振幅和初相角；a2cos(ω2t+ψ2)項(xiàng)的角頻率為基波角頻率ω1的2倍，稱為二次諧波，a2，ψ2分別為其振幅和初相角；其余的項(xiàng)分別稱為三次諧波，四次諧波等。基波，三次諧波，五次諧波……統(tǒng)稱為奇次諧波；二次諧波，四次諧波……統(tǒng)稱為偶次諧波；除恒定分量和基波外，其余各項(xiàng)統(tǒng)稱為高次諧波。式（10-2-1）說(shuō)明一個(gè)非正弦周期函數(shù)可以表示一個(gè)直流分量與一系列不同頻率的正弦量的疊加。上式有可改寫為如下形式，即當(dāng)a0，an, ψn求得后，代入式 (10-2-1)，即求得了非正弦周期函數(shù)f(t)的傅里葉級(jí)數(shù)展開式。把非正弦周期函數(shù)f(t)展開成傅里葉級(jí)數(shù)也稱為諧波分析。工程實(shí)際中所遇到的非正弦周期函數(shù)大約有十余種，它們的傅里葉級(jí)數(shù)展開式前人都已作出，可從各種數(shù)學(xué)書籍中直接查用。從式（10-2-3）中看出，將n換成(-n)后即可證明有 a-n=an b-n=-bn a-n=an ψ-n=-ψn 即an和an是離散變量n的偶函數(shù)，bn和ψn是n的奇函數(shù)。二．傅里葉級(jí)數(shù)的復(fù)指數(shù)形式將式（10-2-2）改寫為可見(jiàn) 與互為共軛復(fù)數(shù)。代入式（10-2-4）有上式即為傅里葉級(jí)數(shù)的復(fù)指數(shù)形式。下面對(duì)和上式的物理意義予以說(shuō)明：由式（10-2-5）得的模和輻角分別為可見(jiàn)的模與幅角即分別為傅里葉級(jí)數(shù)第n次諧波的振幅an與初相角ψn，物理意義十分明確，故稱為第n次諧波的復(fù)數(shù)振幅。的求法如下：將式（10-2-3a,b）代入式（10-2-5）有上式即為從已知的f(t)求的公式。這樣我們即得到了一對(duì)相互的變換式（10-2-8）與（10-2-7），通常用下列符號(hào)表示，即即根據(jù)式（10-2-8）由已知的f(t)求得，再將所求得的代入式（10-2-7），即將f(t)展開成了復(fù)指數(shù)形式的傅立葉級(jí)數(shù)。在（10-2-7）中，由于離散變量n是從（-∞）取值，從而出現(xiàn)了負(fù)頻率（-nω1）。但實(shí)際工程中負(fù)頻率是無(wú)意義的，負(fù)頻率的出現(xiàn)只具有數(shù)學(xué)意義，負(fù)頻率（-nω1）一定是與正頻率nω1成對(duì)存在的，它們的和構(gòu)成了一個(gè)頻率為nω1的正弦分量。即引入傅立葉級(jí)數(shù)復(fù)指數(shù)形式的好處有二：（1）復(fù)數(shù)振幅同時(shí)描述了第n次諧波的振幅an和初相角ψn；（2）為研究信號(hào)的頻譜提供了途徑和方便。高等數(shù)學(xué)中的傅立葉級(jí)數(shù) 傅立葉系數(shù) 傅立葉系數(shù)包括系數(shù) ，積分號(hào)和它的積分域，以及里面的兩個(gè)周期函數(shù)的乘積——其中一個(gè)是關(guān)于f的，另一個(gè)是關(guān)于x的函數(shù)f(x),另一個(gè)則是和級(jí)數(shù)項(xiàng)n有關(guān)的三角函數(shù)值。這個(gè)三角函數(shù)可以是正弦，也可以是余弦，因此傅立葉系數(shù)包括正弦系數(shù)和余弦系數(shù)。其中當(dāng)n=0時(shí)，余弦值為1，此時(shí)存在一個(gè)特殊的系數(shù) ，它只與x有關(guān)。正弦系數(shù)再成一個(gè)正弦，余弦再乘一個(gè)余弦，相加并且隨n求和，再加上一半的，就稱為了這個(gè)特別的函數(shù)f(x)的傅立葉級(jí)數(shù)。為什么它特別呢，我想因?yàn)檫@里只有它只限于一個(gè)周期函數(shù)而已，而級(jí)數(shù)的周期就是f(x)的周期，2 。如果函數(shù)f(x)存在一個(gè)周期，但是不是2 了，而是關(guān)于y軸對(duì)稱的任意一個(gè)范圍，它還能寫成傅立葉級(jí)數(shù)么？也可以的。只要把傅立葉系數(shù)里的換成l，并且把積分號(hào)里的三角函數(shù)中的n 下除一個(gè)l，同時(shí)把系數(shù)以外的那個(gè)n 底下也除一個(gè)l。其他的都不動(dòng)。也可以認(rèn)為，2 周期的傅立葉級(jí)數(shù)其實(shí)三角函數(shù)中x前面的系數(shù)應(yīng)該是，其他的（積分域和系數(shù)）應(yīng)該是x，只不過(guò)這時(shí)所有的l都是罷了。前面提及了，周期或是積分域，是關(guān)于y軸的一個(gè)任意范圍。其實(shí)周期函數(shù)不用強(qiáng)調(diào)這個(gè)，但是為什么還要說(shuō)呢？因?yàn)橐貏e強(qiáng)調(diào)一下定義域是滿的。有些函數(shù)的定義域不是滿的，是0到l，當(dāng)然這樣它有可能不是周期的。這些函數(shù)能寫成傅立葉級(jí)數(shù)么？同樣可以。而且，它的寫法不再是正弦和余弦函數(shù)的累積，而是單獨(dú)的一個(gè)正弦函數(shù)或是余弦函數(shù)。具體怎么寫，就取決于怎么做。因?yàn)橛蚴且话氲模宰匀欢幌氲桨涯且话胙a(bǔ)齊，f就成了周期函數(shù)。補(bǔ)齊既可以補(bǔ)成奇函數(shù)也可以補(bǔ)成偶函數(shù)。補(bǔ)成積函數(shù)，寫成的級(jí)數(shù)只有正弦項(xiàng)，即為0。補(bǔ)成偶函數(shù)，寫成的級(jí)數(shù)就只含有余弦項(xiàng)和第一項(xiàng)，即為0。而，傅立葉系數(shù)相比非積非偶的函數(shù)要大一倍。其實(shí)，如果不經(jīng)延拓，上面那些對(duì)于奇偶函數(shù)同樣使用。在做題時(shí)，常?？吹郊?jí)數(shù)后面跟著一個(gè)系數(shù)還有一個(gè)正弦函數(shù)，然后后面給出了這個(gè)系數(shù)很復(fù)雜的一串式子，這時(shí)候就容易突然短路了。但是如果再定睛一看，會(huì)發(fā)現(xiàn)其實(shí)那個(gè)系數(shù)不過(guò)是一個(gè)有積分的傅立葉系數(shù)而已。那么一大串，應(yīng)該看什么呢？應(yīng)當(dāng)先看積分域，一下就可以定出周期了。第二步要明確級(jí)數(shù)和函數(shù)的關(guān)系即等價(jià)關(guān)系。函數(shù)不但包含在級(jí)數(shù)中，而且函數(shù)本身也是和級(jí)數(shù)等價(jià)的。但一般那個(gè)級(jí)數(shù)里的函數(shù)是一個(gè)擺設(shè)，不起什么作用。

5，傅里葉級(jí)數(shù)求和的便利之處

表示答案錯(cuò)了中間的a0對(duì)了但是后面要除以2 還有當(dāng)x等于0得時(shí)候結(jié)是是負(fù)的不是正的最后的級(jí)數(shù)和也錯(cuò)了不是?的pai是1/8乘以pai

一．傅里葉級(jí)數(shù)的三角函數(shù)形式　　設(shè)f(t)為一非正弦周期函數(shù)，其周期為t，頻率和角頻率分別為f , ω1。由于工程實(shí)際中的非正弦周期函數(shù)，一般都滿足狄里赫利條件，所以可將它展開成傅里葉級(jí)數(shù)。即　　其中a0/2稱為直流分量或恒定分量；其余所有的項(xiàng)是具有不同振幅，不同初相角而頻率成整數(shù)倍關(guān)系的一些正弦量。a1cos(ω1t+ψ1)項(xiàng)稱為一次諧波或基波，a1，ψ1分別為其振幅和初相角；a2cos(ω2t+ψ2)項(xiàng)的角頻率為基波角頻率ω1的2倍，稱為二次諧波，a2，ψ2分別為其振幅和初相角；其余的項(xiàng)分別稱為三次諧波，四次諧波等。基波，三次諧波，五次諧波……統(tǒng)稱為奇次諧波；二次諧波，四次諧波……統(tǒng)稱為偶次諧波；除恒定分量和基波外，其余各項(xiàng)統(tǒng)稱為高次諧波。式（10-2-1）說(shuō)明一個(gè)非正弦周期函數(shù)可以表示一個(gè)直流分量與一系列不同頻率的正弦量的疊加。　　上式有可改寫為如下形式，即　　當(dāng)a0，an, ψn求得后，代入式 (10-2-1)，即求得了非正弦周期函數(shù)f(t)的傅里葉級(jí)數(shù)展開式。　　把非正弦周期函數(shù)f(t)展開成傅里葉級(jí)數(shù)也稱為諧波分析。工程實(shí)際中所遇到的非正弦周期函數(shù)大約有十余種，它們的傅里葉級(jí)數(shù)展開式前人都已作出，可從各種數(shù)學(xué)書籍中直接查用。　　從式（10-2-3）中看出，將n換成(-n)后即可證明有　　a-n=an 　　b-n=-bn 　　a-n=an 　　ψ-n=-ψn 　　即an和an是離散變量n的偶函數(shù)，bn和ψn是n的奇函數(shù)。　　二．傅里葉級(jí)數(shù)的復(fù)指數(shù)形式　　將式（10-2-2）改寫為　　可見(jiàn) 與互為共軛復(fù)數(shù)。代入式（10-2-4）有　　上式即為傅里葉級(jí)數(shù)的復(fù)指數(shù)形式。　　下面對(duì)和上式的物理意義予以說(shuō)明：　　由式（10-2-5）得的模和輻角分別為　　可見(jiàn)的模與幅角即分別為傅里葉級(jí)數(shù)第n次諧波的振幅an與初相角ψn，物理意義十分明確，故稱為第n次諧波的復(fù)數(shù)振幅。　　的求法如下：將式（10-2-3a,b）代入式（10-2-5）有　　上式即為從已知的f(t)求的公式。這樣我們即得到了一對(duì)相互的變換式（10-2-8）與（10-2-7），通常用下列符號(hào)表示，即　　即根據(jù)式（10-2-8）由已知的f(t)求得，再將所求得的代入式（10-2-7），即將f(t)展開成了復(fù)指數(shù)形式的傅立葉級(jí)數(shù)。　　在（10-2-7）中，由于離散變量n是從（-∞）取值，從而出現(xiàn)了負(fù)頻率（-nω1）。但實(shí)際工程中負(fù)頻率是無(wú)意義的，負(fù)頻率的出現(xiàn)只具有數(shù)學(xué)意義，負(fù)頻率（-nω1）一定是與正頻率nω1成對(duì)存在的，它們的和構(gòu)成了一個(gè)頻率為nω1的正弦分量。即　　引入傅立葉級(jí)數(shù)復(fù)指數(shù)形式的好處有二：（1）復(fù)數(shù)振幅同時(shí)描述了第n次諧波的振幅an和初相角ψn；（2）為研究信號(hào)的頻譜提供了途徑和方便。　　高等數(shù)學(xué)中的傅立葉級(jí)數(shù)　　傅立葉系數(shù)　　傅立葉系數(shù)包括系數(shù) ，積分號(hào)和它的積分域，以及里面的兩個(gè)周期函數(shù)的乘積——其中一個(gè)是關(guān)于f的，另一個(gè)是關(guān)于x的函數(shù)f(x),另一個(gè)則是和級(jí)數(shù)項(xiàng)n有關(guān)的三角函數(shù)值。這個(gè)三角函數(shù)可以是正弦，也可以是余弦，因此傅立葉系數(shù)包括正弦系數(shù)和余弦系數(shù)。其中當(dāng)n=0時(shí)，余弦值為1，此時(shí)存在一個(gè)特殊的系數(shù) ，它只與x有關(guān)。正弦系數(shù)再成一個(gè)正弦，余弦再乘一個(gè)余弦，相加并且隨n求和，再加上一半的，就稱為了這個(gè)特別的函數(shù)f(x)的傅立葉級(jí)數(shù)。為什么它特別呢，我想因?yàn)檫@里只有它只限于一個(gè)周期函數(shù)而已，而級(jí)數(shù)的周期就是f(x)的周期，2 ?！　∪绻瘮?shù)f(x)存在一個(gè)周期，但是不是2 了，而是關(guān)于y軸對(duì)稱的任意一個(gè)范圍，它還能寫成傅立葉級(jí)數(shù)么？也可以的。只要把傅立葉系數(shù)里的換成l，并且把積分號(hào)里的三角函數(shù)中的n 下除一個(gè)l，同時(shí)把系數(shù)以外的那個(gè)n 底下也除一個(gè)l。其他的都不動(dòng)。也可以認(rèn)為，2 周期的傅立葉級(jí)數(shù)其實(shí)三角函數(shù)中x前面的系數(shù)應(yīng)該是，其他的（積分域和系數(shù)）應(yīng)該是x，只不過(guò)這時(shí)所有的l都是罷了。　　前面提及了，周期或是積分域，是關(guān)于y軸的一個(gè)任意范圍。其實(shí)周期函數(shù)不用強(qiáng)調(diào)這個(gè)，但是為什么還要說(shuō)呢？因?yàn)橐貏e強(qiáng)調(diào)一下定義域是滿的。有些函數(shù)的定義域不是滿的，是0到l，當(dāng)然這樣它有可能不是周期的。這些函數(shù)能寫成傅立葉級(jí)數(shù)么？同樣可以。而且，它的寫法不再是正弦和余弦函數(shù)的累積，而是單獨(dú)的一個(gè)正弦函數(shù)或是余弦函數(shù)。具體怎么寫，就取決于怎么做。因?yàn)橛蚴且话氲?，所以自然而然想到把那一半補(bǔ)齊，f就成了周期函數(shù)。補(bǔ)齊既可以補(bǔ)成奇函數(shù)也可以補(bǔ)成偶函數(shù)。補(bǔ)成積函數(shù)，寫成的級(jí)數(shù)只有正弦項(xiàng)，即為0。補(bǔ)成偶函數(shù)，寫成的級(jí)數(shù)就只含有余弦項(xiàng)和第一項(xiàng)，即為0。而，傅立葉系數(shù)相比非積非偶的函數(shù)要大一倍?！　∑鋵?shí)，如果不經(jīng)延拓，上面那些對(duì)于奇偶函數(shù)同樣使用?！　≡谧鲱}時(shí)，常?？吹郊?jí)數(shù)后面跟著一個(gè)系數(shù)還有一個(gè)正弦函數(shù)，然后后面給出了這個(gè)系數(shù)很復(fù)雜的一串式子，這時(shí)候就容易突然短路了。但是如果再定睛一看，會(huì)發(fā)現(xiàn)其實(shí)那個(gè)系數(shù)不過(guò)是一個(gè)有積分的傅立葉系數(shù)而已。那么一大串，應(yīng)該看什么呢？應(yīng)當(dāng)先看積分域，一下就可以定出周期了。第二步要明確級(jí)數(shù)和函數(shù)的關(guān)系即等價(jià)關(guān)系。函數(shù)不但包含在級(jí)數(shù)中，而且函數(shù)本身也是和級(jí)數(shù)等價(jià)的。但一般那個(gè)級(jí)數(shù)里的函數(shù)是一個(gè)擺設(shè)，不起什么作用

我就舉個(gè)例子吧,希望對(duì)你有幫助.你先用你自己的方法求級(jí)數(shù)∑(∞,n=1) 1/(2n-1)2的和.再看一下下面的解法:你將f(x)=x2在(0,π)上展為余弦級(jí)數(shù).將函數(shù)f(x)偶延拓,則有bn=0, a0=2/π∫(π,0) x2dx=2/3π2,an=2/π∫(π,0)x2cosnxdx=2/π[(x2/n )sinnx+2x/n2cosnx-(2/n3)sinnx]|(上π,下0)=(4/n2)*(-1)^n,故x2=2/3π2+4∑(∞,n=1)( (-1)^n/n2)cosnx (0<x<π)在x=0處,級(jí)數(shù)收斂于0,所以∑(∞,n=1)( (-1)^n/n2)=π2/12在x=π處,級(jí)數(shù)收斂于π2,所以∑(∞,n=1) 1/n2=π2/6因此∑(∞,n=1) 1/(2n-1)2=π2/2所以說(shuō)傅里葉級(jí)數(shù)解決了一大類問(wèn)題的求和.

6，傅里葉級(jí)數(shù)的詳細(xì)介紹

　fourier series 　　一種特殊的三角級(jí)數(shù)。法國(guó)數(shù)學(xué)家j.-b.-j.傅里葉在研究偏微分方程的邊值問(wèn)題時(shí)提出。從而極大地推動(dòng)了偏微分方程理論的發(fā)展。在中國(guó)，程民德最早系統(tǒng)研究多元三角級(jí)數(shù)與多元傅里葉級(jí)數(shù)。他首先證明傅里葉級(jí)數(shù)多元三角級(jí)數(shù)球形和的唯一性定理，并揭示了多元傅里葉級(jí)數(shù)的里斯 - 博赫納球形平均的許多特性。傅里葉級(jí)數(shù)曾極大地推動(dòng)了偏微分方程理論的發(fā)展。在數(shù)學(xué)物理以及工程中都具有重要的應(yīng)用。給定一個(gè)周期為t的函數(shù)x(t)，那么它可以表示為無(wú)窮級(jí)數(shù)：　　<math>x(t)=\sum _ 　　其中，<math>a_k</math>可以按下式計(jì)算：傅里葉級(jí)數(shù) <math>a_k=\frac 　　注意到<math>f_k(t)=e^ 傅里葉級(jí)數(shù)的收斂性：滿足狄利赫里條件的周期函數(shù)表示成的傅里葉級(jí)數(shù)都收斂。狄利赫里條件如下：　　在任何周期內(nèi)，x(t)須絕對(duì)可積；傅里葉級(jí)數(shù) 在任一有限區(qū)間中，x(t)只能取有限個(gè)最大值或最小值；　　在任何有限區(qū)間上，x(t)只能有有限個(gè)第一類間斷點(diǎn)。　　吉布斯現(xiàn)象：在x(t)的不可導(dǎo)點(diǎn)上，如果我們只取(1)式右邊的無(wú)窮級(jí)數(shù)中的有限項(xiàng)作和x(t)，那么x(t)在這些點(diǎn)上會(huì)有起伏。一個(gè)簡(jiǎn)單的例子是方波信號(hào)。　所謂的兩個(gè)不同向量正交是指它們的內(nèi)積為0，這也就意味著這兩個(gè)向量之間沒(méi)有任何相關(guān)性,例如，在三維歐氏空間中，互相垂直的向量之間是正交的。事實(shí)上，正交是垂直在數(shù)學(xué)上的的一種抽象化和一般化。一組n個(gè)互相正交的向量必然是線形無(wú)關(guān)的，所以必然可以張成一個(gè)n維空間，也就是說(shuō)，空間中的任何一個(gè)向量可以用它們來(lái)線形表出。三角函數(shù)族的正交性用公式表示出來(lái)就是：　　<math>\int _ 　奇函數(shù)<math>f_o(x)</math>可以表示為正弦級(jí)數(shù)，而偶函數(shù)<math>f_e(x)</math>則可以表示成余弦級(jí)數(shù)：　　<math>f_o(x) = \sum _傅里葉級(jí)數(shù) <math>f_e(x) = \frac 傅里葉級(jí)數(shù) 　任何正交函數(shù)系<math>\ 　　<math>\int _ 　　那么級(jí)數(shù)<math>\sum _ 　　<math>c_n=\int _傅里葉級(jí)數(shù) 事實(shí)上，無(wú)論（5）時(shí)是否收斂，我們總有：　　<math>\int _ <math>\int _ 　　<math>\int _ 　　<math>\int _ 　　<math>\int _

傅里葉級(jí)數(shù)　　Fourier series　　一種特殊的三角級(jí)數(shù)。法國(guó)數(shù)學(xué)家J.-B.-J.傅里葉在研究偏微分方程的邊值問(wèn)題時(shí)提出。從而極大地推動(dòng)了偏微分方程理論的發(fā)展。在中國(guó)，程民德最早系統(tǒng)研究多元三角級(jí)數(shù)與多元傅里葉級(jí)數(shù)。他首先證明多元三角級(jí)數(shù)球形和的唯一性定理，并揭示了多元傅里葉級(jí)數(shù)的里斯 - 博赫納球形平均的許多特性。傅里葉級(jí)數(shù)曾極大地推動(dòng)了偏微分方程理論的發(fā)展。在數(shù)學(xué)物理以及工程中都具有重要的應(yīng)用?！　?===========================================================================================================　　傅里葉級(jí)數(shù)的公式　　給定一個(gè)周期為T的函數(shù)x(t)，那么它可以表示為無(wú)窮級(jí)數(shù)：　　<math>x(t)=\sum _　　其中，<math>a_k</math>可以按下式計(jì)算：　　<math>a_k=\frac　　注意到<math>f_k(t)=e^　　傅里葉級(jí)數(shù)的收斂性　　傅里葉級(jí)數(shù)的收斂性：滿足狄利赫里條件的周期函數(shù)表示成的傅里葉級(jí)數(shù)都收斂。狄利赫里條件如下：　　在任何周期內(nèi)，x(t)須絕對(duì)可積；　　在任一有限區(qū)間中，x(t)只能取有限個(gè)最大值或最小值；　　在任何有限區(qū)間上，x(t)只能有有限個(gè)第一類間斷點(diǎn)。　　吉布斯現(xiàn)象：在x(t)的不可導(dǎo)點(diǎn)上，如果我們只取(1)式右邊的無(wú)窮級(jí)數(shù)中的有限項(xiàng)作和X(t)，那么X(t)在這些點(diǎn)上會(huì)有起伏。一個(gè)簡(jiǎn)單的例子是方波信號(hào)。　　三角函數(shù)族的正交性　　所謂的兩個(gè)不同向量正交是指它們的內(nèi)積為0，這也就意味著這兩個(gè)向量之間沒(méi)有任何相關(guān)性,例如，在三維歐氏空間中，互相垂直的向量之間是正交的。事實(shí)上，正交是垂直在數(shù)學(xué)上的的一種抽象化和一般化。一組n個(gè)互相正交的向量必然是線形無(wú)關(guān)的，所以必然可以張成一個(gè)n維空間，也就是說(shuō)，空間中的任何一個(gè)向量可以用它們來(lái)線形表出。三角函數(shù)族的正交性用公式表示出來(lái)就是：　　<math>\int _　　<math>\int _　　<math>\int _　　<math>\int _　　<math>\int _　　奇函數(shù)和偶函數(shù)　　奇函數(shù)<math>f_o(x)</math>可以表示為正弦級(jí)數(shù)，而偶函數(shù)<math>f_e(x)</math>則可以表示成余弦級(jí)數(shù)：　　<math>f_o(x) = \sum _　　<math>f_e(x) = \frac　　廣義傅里葉級(jí)數(shù)　　任何正交函數(shù)系<math>\　　<math>\int _　　那么級(jí)數(shù)<math>\sum _　　<math>c_n=\int _　　事實(shí)上，無(wú)論（5）時(shí)是否收斂，我們總有：　　<math>\int _{a}^f^2(x)\,dx \ge \sum _{k=1}^{\infty}c^ 請(qǐng)問(wèn)傅里葉變換中的狄里赫利條件是怎么來(lái)的啊

_{k}</math>成立，這稱作貝塞爾(Bessel)不等式。此外，式（6）是很容易由正交性推出的，因?yàn)閷?duì)于任意的單位正交基<math>\{e_i\}^{N}_{i=1}</math>，向量x在<math>e_i</math>上的投影總為<math><x,e_i></math> 。

一．傅里葉級(jí)數(shù)的三角函數(shù)形式　　設(shè)f(t)為一非正弦周期函數(shù)，其周期為T，頻率和角頻率分別為f , ω1。由于工程實(shí)際中的非正弦周期函數(shù)，一般都滿足狄里赫利條件，所以可將它展開成傅里葉級(jí)數(shù)。即　　其中A0/2稱為直流分量或恒定分量；其余所有的項(xiàng)是具有不同振幅，不同初相角而頻率成整數(shù)倍關(guān)系的一些正弦量。A1cos(ω1t+ψ1)項(xiàng)稱為一次諧波或基波，A1，ψ1分別為其振幅和初相角；A2cos(ω2t+ψ2)項(xiàng)的角頻率為基波角頻率ω1的2倍，稱為二次諧波，A2，ψ2分別為其振幅和初相角；其余的項(xiàng)分別稱為三次諧波，四次諧波等?；ǎ沃C波，五次諧波……統(tǒng)稱為奇次諧波；二次諧波，四次諧波……統(tǒng)稱為偶次諧波；除恒定分量和基波外，其余各項(xiàng)統(tǒng)稱為高次諧波。式（10-2-1）說(shuō)明一個(gè)非正弦周期函數(shù)可以表示一個(gè)直流分量與一系列不同頻率的正弦量的疊加。　　上式有可改寫為如下形式，即　　當(dāng)A0，An, ψn求得后，代入式 (10-2-1)，即求得了非正弦周期函數(shù)f(t)的傅里葉級(jí)數(shù)展開式。　　把非正弦周期函數(shù)f(t)展開成傅里葉級(jí)數(shù)也稱為諧波分析。工程實(shí)際中所遇到的非正弦周期函數(shù)大約有十余種，它們的傅里葉級(jí)數(shù)展開式前人都已作出，可從各種數(shù)學(xué)書籍中直接查用。　　從式（10-2-3）中看出，將n換成(-n)后即可證明有　　a-n=an 　　b-n=-bn 　　A-n=An 　　ψ-n=-ψn 　　即an和An是離散變量n的偶函數(shù)，bn和ψn是n的奇函數(shù)。　　二．傅里葉級(jí)數(shù)的復(fù)指數(shù)形式　　將式（10-2-2）改寫為　　可見(jiàn) 與互為共軛復(fù)數(shù)。代入式（10-2-4）有　　上式即為傅里葉級(jí)數(shù)的復(fù)指數(shù)形式。　　下面對(duì)和上式的物理意義予以說(shuō)明：　　由式（10-2-5）得的模和輻角分別為　　可見(jiàn)的模與幅角即分別為傅里葉級(jí)數(shù)第n次諧波的振幅An與初相角ψn，物理意義十分明確，故稱為第n次諧波的復(fù)數(shù)振幅。　　的求法如下：將式（10-2-3a,b）代入式（10-2-5）有　　上式即為從已知的f(t)求的公式。這樣我們即得到了一對(duì)相互的變換式（10-2-8）與（10-2-7），通常用下列符號(hào)表示，即　　即根據(jù)式（10-2-8）由已知的f(t)求得，再將所求得的代入式（10-2-7），即將f(t)展開成了復(fù)指數(shù)形式的傅立葉級(jí)數(shù)。　　在（10-2-7）中，由于離散變量n是從（-∞）取值，從而出現(xiàn)了負(fù)頻率（-nω1）。但實(shí)際工程中負(fù)頻率是無(wú)意義的，負(fù)頻率的出現(xiàn)只具有數(shù)學(xué)意義，負(fù)頻率（-nω1）一定是與正頻率nω1成對(duì)存在的，它們的和構(gòu)成了一個(gè)頻率為nω1的正弦分量。即　　引入傅立葉級(jí)數(shù)復(fù)指數(shù)形式的好處有二：（1）復(fù)數(shù)振幅同時(shí)描述了第n次諧波的振幅An和初相角ψn；（2）為研究信號(hào)的頻譜提供了途徑和方便。　　高等數(shù)學(xué)中的傅立葉級(jí)數(shù)　　傅立葉系數(shù)　　傅立葉系數(shù)包括系數(shù) ，積分號(hào)和它的積分域，以及里面的兩個(gè)周期函數(shù)的乘積——其中一個(gè)是關(guān)于f的，另一個(gè)是關(guān)于x的函數(shù)f(x),另一個(gè)則是和級(jí)數(shù)項(xiàng)n有關(guān)的三角函數(shù)值。這個(gè)三角函數(shù)可以是正弦，也可以是余弦，因此傅立葉系數(shù)包括正弦系數(shù)和余弦系數(shù)。其中當(dāng)n=0時(shí)，余弦值為1，此時(shí)存在一個(gè)特殊的系數(shù) ，它只與x有關(guān)。正弦系數(shù)再成一個(gè)正弦，余弦再乘一個(gè)余弦，相加并且隨n求和，再加上一半的，就稱為了這個(gè)特別的函數(shù)f(x)的傅立葉級(jí)數(shù)。為什么它特別呢，我想因?yàn)檫@里只有它只限于一個(gè)周期函數(shù)而已，而級(jí)數(shù)的周期就是f(x)的周期，2 ?！　∪绻瘮?shù)f(x)存在一個(gè)周期，但是不是2 了，而是關(guān)于y軸對(duì)稱的任意一個(gè)范圍，它還能寫成傅立葉級(jí)數(shù)么？也可以的。只要把傅立葉系數(shù)里的換成l，并且把積分號(hào)里的三角函數(shù)中的n 下除一個(gè)l，同時(shí)把系數(shù)以外的那個(gè)n 底下也除一個(gè)l。其他的都不動(dòng)。也可以認(rèn)為，2 周期的傅立葉級(jí)數(shù)其實(shí)三角函數(shù)中x前面的系數(shù)應(yīng)該是，其他的（積分域和系數(shù)）應(yīng)該是x，只不過(guò)這時(shí)所有的l都是罷了?！　∏懊嫣峒傲?，周期或是積分域，是關(guān)于y軸的一個(gè)任意范圍。其實(shí)周期函數(shù)不用強(qiáng)調(diào)這個(gè)，但是為什么還要說(shuō)呢？因?yàn)橐貏e強(qiáng)調(diào)一下定義域是滿的。有些函數(shù)的定義域不是滿的，是0到l，當(dāng)然這樣它有可能不是周期的。這些函數(shù)能寫成傅立葉級(jí)數(shù)么？同樣可以。而且，它的寫法不再是正弦和余弦函數(shù)的累積，而是單獨(dú)的一個(gè)正弦函數(shù)或是余弦函數(shù)。具體怎么寫，就取決于怎么做。因?yàn)橛蚴且话氲模宰匀欢幌氲桨涯且话胙a(bǔ)齊，f就成了周期函數(shù)。補(bǔ)齊既可以補(bǔ)成奇函數(shù)也可以補(bǔ)成偶函數(shù)。補(bǔ)成積函數(shù)，寫成的級(jí)數(shù)只有正弦項(xiàng)，即為0。補(bǔ)成偶函數(shù)，寫成的級(jí)數(shù)就只含有余弦項(xiàng)和第一項(xiàng)，即為0。而，傅立葉系數(shù)相比非積非偶的函數(shù)要大一倍?！　∑鋵?shí)，如果不經(jīng)延拓，上面那些對(duì)于奇偶函數(shù)同樣使用?！　≡谧鲱}時(shí)，常?？吹郊?jí)數(shù)后面跟著一個(gè)系數(shù)還有一個(gè)正弦函數(shù)，然后后面給出了這個(gè)系數(shù)很復(fù)雜的一串式子，這時(shí)候就容易突然短路了。但是如果再定睛一看，會(huì)發(fā)現(xiàn)其實(shí)那個(gè)系數(shù)不過(guò)是一個(gè)有積分的傅立葉系數(shù)而已。那么一大串，應(yīng)該看什么呢？應(yīng)當(dāng)先看積分域，一下就可以定出周期了。第二步要明確級(jí)數(shù)和函數(shù)的關(guān)系即等價(jià)關(guān)系。函數(shù)不但包含在級(jí)數(shù)中，而且函數(shù)本身也是和級(jí)數(shù)等價(jià)的。但一般那個(gè)級(jí)數(shù)里的函數(shù)是一個(gè)擺設(shè)，不起什么作用

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狄里赫利條件，狄利赫利條件是什么

本文目錄一覽

1，狄利赫利條件是什么

2，什么是狄里赫利條件電工原理

3，請(qǐng)問(wèn)傅里葉變換中的狄里赫利條件是怎么來(lái)的啊

4，傅里葉級(jí)數(shù)里三角函數(shù)系的正交性為什么

5，傅里葉級(jí)數(shù)求和的便利之處

6，傅里葉級(jí)數(shù)的詳細(xì)介紹

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狄里赫利條件，狄利赫利條件是什么

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1，狄利赫利條件是什么

2，什么是狄里赫利條件電工原理

3，請(qǐng)問(wèn)傅里葉變換中的狄里赫利條件是怎么來(lái)的啊

4，傅里葉級(jí)數(shù)里三角函數(shù)系的正交性為什么

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6，傅里葉級(jí)數(shù)的詳細(xì)介紹