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1，什么是弛豫機(jī)制

原子核從激發(fā)的狀態(tài)回復(fù)到平衡排列狀態(tài)的過程叫弛豫過程。它所需的時(shí)間叫弛豫時(shí)間。弛豫時(shí)間有兩種即t1和t2,t1為自旋一點(diǎn)陣或縱向馳豫時(shí)間,t2為自旋一自旋或橫向弛豫時(shí)間。核自旋系統(tǒng)受到外界作用離開平衡狀態(tài)以后,自動(dòng)返回平衡狀態(tài)的過程叫弛豫過程。資料來自百度百科。希望對(duì)你有用。

什么是弛豫機(jī)制

2，弛豫時(shí)間的分類

弛豫時(shí)間有兩種即t1和t2t1為自旋一點(diǎn)陣或縱向馳豫時(shí)間,縱向磁化強(qiáng)度恢復(fù)的時(shí)間常數(shù)T1稱為縱向弛豫時(shí)間(又稱自旋-晶格弛豫時(shí)間)，t2為自旋一自旋或橫向弛豫時(shí)間,橫向磁化強(qiáng)度消失的時(shí)間常數(shù)T2稱為橫向弛豫時(shí)間(又稱自旋-自旋弛豫時(shí)間)。核磁測(cè)井主要通過研究巖石孔隙中流體的弛豫過程了解巖石的儲(chǔ)集特性。因此，弛豫時(shí)間是核磁測(cè)井研究的主要參數(shù)。

弛豫時(shí)間的分類

3，哪里最先提出弛豫弛豫分析的定義

核磁共振中極其重要的一個(gè)物理量是弛豫。弛豫是磁化矢量在受到射頻場(chǎng)的激發(fā)下發(fā)生核磁共振時(shí)偏離平衡態(tài)后又恢復(fù)到平衡態(tài)的過程。核磁共振中有兩種作用機(jī)制不同的弛豫，分別叫做T1弛豫和T2弛豫。

在外加射頻脈沖rf(b1)的作用下，原子核發(fā)生磁共振達(dá)到穩(wěn)定的高能態(tài)后，從外加的磁場(chǎng)(b)一消失開始，到恢復(fù)至發(fā)生磁共振前的磁矩狀態(tài)為止，整個(gè)過程叫弛豫過程（relaxation），也就是恢復(fù)的過程。它所需的時(shí)間叫弛豫時(shí)間。弛豫時(shí)間有兩種即t1和t2，t1為自旋一點(diǎn)陣或縱向馳豫時(shí)間，t2為自旋一自旋或橫向弛豫時(shí)間。表面區(qū)的質(zhì)子間的距離偏離體內(nèi)的晶格數(shù)，而晶胞的結(jié)構(gòu)基本不變。 t1為自旋一點(diǎn)陣或縱向馳豫時(shí)間,縱向磁化強(qiáng)度恢復(fù)的時(shí)間常數(shù)t1稱為縱向弛豫時(shí)間(又稱自旋-晶格弛豫時(shí)間 t2為自旋一自旋或橫向弛豫時(shí)間,橫向磁化強(qiáng)度消失的時(shí)間常數(shù)t2稱為橫向弛豫時(shí)間(又稱自旋-自旋弛豫時(shí)間)

哪里最先提出弛豫弛豫分析的定義

4，馳豫時(shí)間的定義是什么馳豫法的適用范圍是什么

一個(gè)宏觀平衡系統(tǒng)由于周圍環(huán)境的變化或受到外界的作用而變?yōu)榉瞧胶鉅顟B(tài)，這個(gè)系統(tǒng)再從非平衡狀態(tài)過渡到新的平衡態(tài)的過程就稱為弛豫過程。弛豫過程實(shí)質(zhì)上是系統(tǒng)中微觀粒子由于相互作用而交換能量，最后達(dá)到穩(wěn)定分布的過程。弛豫過程的宏觀規(guī)律決定于系統(tǒng)中微觀粒子相互作用的性質(zhì)。因此，研究弛豫現(xiàn)象是獲得這些相互作用的信息的最有效途徑之一。馳豫法是測(cè)定快速反應(yīng)動(dòng)力學(xué)參數(shù)的一種常用實(shí)驗(yàn)方法，適用于半衰期小于10-3秒的反應(yīng)。馳豫法以體系建立新的平衡狀態(tài)作為討論的基礎(chǔ)，其突出的優(yōu)點(diǎn)在于可以簡(jiǎn)化速率方程，它能用線性關(guān)系來表示，而與反應(yīng)的級(jí)數(shù)無關(guān)?！　∪绻粋€(gè)已處于平衡的化學(xué)體系，經(jīng)外界突然稍加擾動(dòng)后，則該體系將以一個(gè)時(shí)間滯后（稱為松弛時(shí)間）為特征，再趨向新的平衡?；謴?fù)平衡的快慢（即松弛時(shí)間的長(zhǎng)短）視正向和逆向反應(yīng)的速度而定?！　?duì)平衡的突然擾動(dòng)可以是溫度、壓力或強(qiáng)電場(chǎng)突然改變的結(jié)果。利用超聲波或高頻交變電場(chǎng)可以對(duì)體系做周期性的擾動(dòng)。

“馳豫時(shí)間”的定義是：動(dòng)力學(xué)系統(tǒng)的一種特征時(shí)間。系統(tǒng)的某種變量由暫態(tài)趨于某種定態(tài)所需要的時(shí)間。在統(tǒng)計(jì)力學(xué)和熱力學(xué)中，弛豫時(shí)間表示系統(tǒng)由不穩(wěn)定定態(tài)趨于某穩(wěn)定定態(tài)所需要的時(shí)間。在協(xié)同學(xué)中，弛豫時(shí)間可以表征快變量的影響程度，弛豫時(shí)間短表明快變量容易消去。馳豫法的適用范圍：適用于半衰期小于10-3秒的反應(yīng)。馳豫法以體系建立新的平衡狀態(tài)作為討論的基礎(chǔ)，其突出的優(yōu)點(diǎn)在于可以簡(jiǎn)化速率方程，它能用線性關(guān)系來表示，而與反應(yīng)的級(jí)數(shù)無關(guān)。弛豫時(shí)間：弛豫過程所需的時(shí)間叫弛豫時(shí)間。即達(dá)到熱動(dòng)平衡所需的時(shí)間，熱動(dòng)平衡即因熱量而導(dǎo)致的動(dòng)態(tài)平衡。弛豫時(shí)間的作用：處在穩(wěn)定外磁場(chǎng)中的核自旋系統(tǒng)受到兩個(gè)作用，一是磁場(chǎng)力圖使原子核的磁矩沿著磁場(chǎng)方向就位，另一是分子的熱運(yùn)動(dòng)力圖阻礙核磁矩調(diào)整位置。最后磁矩與穩(wěn)定磁場(chǎng)重疊并達(dá)到-個(gè)動(dòng)平衡，此時(shí)沿磁場(chǎng)方向的磁化強(qiáng)度最大，而與磁場(chǎng)垂直方向的磁化強(qiáng)度平均為零。如果原子核系統(tǒng)再受到-個(gè)不同方向的電磁場(chǎng)作用，磁化強(qiáng)度就會(huì)偏離原來的平衡位置，產(chǎn)生與原磁場(chǎng)方向垂直的橫向磁化強(qiáng)度，同時(shí)與原磁場(chǎng)平行的縱向磁化強(qiáng)度也將減小。當(dāng)這個(gè)電磁場(chǎng)去掉之后，核系統(tǒng)的不平衡狀態(tài)并不能維持下去，而要向平衡狀態(tài)恢復(fù)。人們把向平衡狀態(tài)恢復(fù)的過程稱為弛豫過程。原子核從激化的狀態(tài)回復(fù)到平衡排列狀態(tài)的過程叫弛豫過程。這個(gè)過程遵循指數(shù)變化規(guī)律，其時(shí)間常數(shù)稱為弛豫時(shí)間。核磁測(cè)井主要通過研究巖石孔隙中流體的弛豫過程了解巖石的儲(chǔ)集特性。因此，弛豫時(shí)間是核磁測(cè)井研究的主要參數(shù)。弛豫時(shí)間的分類：弛豫時(shí)間有兩種。1、t1為自旋一點(diǎn)陣或縱向馳豫時(shí)間,縱向磁化強(qiáng)度恢復(fù)的時(shí)間常數(shù)t1稱為縱向弛豫時(shí)間(又稱自旋-晶格弛豫時(shí)間)，2、t2為自旋一自旋或橫向弛豫時(shí)間,橫向磁化強(qiáng)度消失的時(shí)間常數(shù)t2稱為橫向弛豫時(shí)間(又稱自旋-自旋弛豫時(shí)間)。

5，醫(yī)用核磁共振成像儀結(jié)構(gòu)原理

原理很復(fù)雜，建議參考人民衛(wèi)生出版社出版的醫(yī)學(xué)影像學(xué)專業(yè)《影像設(shè)備學(xué)》的相關(guān)章節(jié)。簡(jiǎn)單歸納為：用特定頻率的射頻脈沖RF進(jìn)行激發(fā)氫質(zhì)子，吸收一定量的能而共振，即發(fā)生了磁共振現(xiàn)象。停止發(fā)射射頻脈沖，則被激發(fā)的氫原子核把所吸收的能逐步釋放出來，其相位和能級(jí)都恢復(fù)到激發(fā)前的狀態(tài)。這一恢復(fù)過程稱為弛豫過程（relax），而恢復(fù)到原來平衡狀態(tài)所需的時(shí)間則稱之為弛豫時(shí)間。有兩種弛豫時(shí)間，一種是自旋-晶格弛豫時(shí)間（spin-lattice relaxationtime）又稱縱向弛豫時(shí)間（longitudinal relaxation time）反映自旋核把吸收的能傳給周圍晶格所需要的時(shí)間，也是90°射頻脈沖質(zhì)子由縱向磁化轉(zhuǎn)到橫向磁化之后再恢復(fù)到縱向磁化激發(fā)前狀態(tài)所需時(shí)間，稱t1。另一種是自旋-自旋弛豫時(shí)間（spin-spin relaxation time），又稱橫向弛豫時(shí)間（transverse relaxation time）反映橫向磁化衰減、喪失的過程，也即是橫向磁化所維持的時(shí)間，稱t2。人體不同器官的正常組織與病理組織的t1是相對(duì)固定的，而且它們之間有一定的差別，t2也是如此（表1-5-1a、b）。這種組織間弛豫時(shí)間上的差別，是MRI的成像基礎(chǔ).一般的MRI報(bào)告片有兩種圖像t1加權(quán)像（t1wI)和t2加權(quán)像（t2wI),前者一般反映器官的形態(tài)，后者反映病理組織（水腫）。

核磁共振現(xiàn)象來源于原子核的自旋角動(dòng)量在外加磁場(chǎng)作用下的運(yùn)動(dòng)。根據(jù)量子力學(xué)原理，原子核與電子一樣，也具有自旋角動(dòng)量，其自旋角動(dòng)量的具體數(shù)值由原子核的自旋量子數(shù)決定，實(shí)驗(yàn)結(jié)果顯示，不同類型的原子核自旋量子數(shù)也不同：質(zhì)量數(shù)和質(zhì)子數(shù)均為偶數(shù)的原子核，自旋量子數(shù)為0；質(zhì)量數(shù)為奇數(shù)的原子核，自旋量子數(shù)為半整數(shù)；質(zhì)量數(shù)為偶數(shù)，質(zhì)子數(shù)為奇數(shù)的原子核，自旋量子數(shù)為整數(shù)。迄今為止，只有自旋量子數(shù)等于1/2的原子核，其核磁共振信號(hào)才能夠被人們利用，經(jīng)常為人們所利用的原子核有： 1h、11b、13c、17o、19f、31p。由于原子核攜帶電荷，當(dāng)原子核自旋時(shí)，會(huì)由自旋產(chǎn)生一個(gè)磁矩，這一磁矩的方向與原子核的自旋方向相同，大小與原子核的自旋角動(dòng)量成正比。將原子核置于外加磁場(chǎng)中，若原子核磁矩與外加磁場(chǎng)方向不同，則原子核磁矩會(huì)繞外磁場(chǎng)方向旋轉(zhuǎn)，這一現(xiàn)象類似陀螺在旋轉(zhuǎn)過程中轉(zhuǎn)動(dòng)軸的擺動(dòng)，稱為進(jìn)動(dòng)。進(jìn)動(dòng)具有能量也具有一定的頻率。原子核進(jìn)動(dòng)的頻率由外加磁場(chǎng)的強(qiáng)度和原子核本身的性質(zhì)決定，也就是說，對(duì)于某一特定原子，在一定強(qiáng)度的的外加磁場(chǎng)中，其原子核自旋進(jìn)動(dòng)的頻率是固定不變的。原子核發(fā)生進(jìn)動(dòng)的能量與磁場(chǎng)、原子核磁矩、以及磁矩與磁場(chǎng)的夾角相關(guān)，根據(jù)量子力學(xué)原理，原子核磁矩與外加磁場(chǎng)之間的夾角并不是連續(xù)分布的，而是由原子核的磁量子數(shù)決定的，原子核磁矩的方向只能在這些磁量子數(shù)之間跳躍，而不能平滑的變化，這樣就形成了一系列的能級(jí)。當(dāng)原子核在外加磁場(chǎng)中接受其他來源的能量輸入后，就會(huì)發(fā)生能級(jí)躍遷，也就是原子核磁矩與外加磁場(chǎng)的夾角會(huì)發(fā)生變化。這種能級(jí)躍遷是獲取核磁共振信號(hào)的基礎(chǔ)。為了讓原子核自旋的進(jìn)動(dòng)發(fā)生能級(jí)躍遷，需要為原子核提供躍遷所需要的能量，這一能量通常是通過外加射頻場(chǎng)來提供的。根據(jù)物理學(xué)原理當(dāng)外加射頻場(chǎng)的頻率與原子核自旋進(jìn)動(dòng)的頻率相同的時(shí)候，射頻場(chǎng)的能量才能夠有效地被原子核吸收，為能級(jí)躍遷提供助力。因此某種特定的原子核，在給定的外加磁場(chǎng)中，只吸收某一特定頻率射頻場(chǎng)提供的能量，這樣就形成了一個(gè)核磁共振信號(hào)。

6，核磁共振原理

核磁共振主要是由原子核的自旋運(yùn)動(dòng)引起的。不同的原子核，自旋運(yùn)動(dòng)的情況不同，它們可以用核的自旋量子數(shù)I來表示。自旋量子數(shù)與原子的質(zhì)量數(shù)和原子序數(shù)之間存在一定的關(guān)系，大致分為三種情況。氫譜原子核的自旋　　核磁共振用NMR(Nuclear Magnetic Resonance)為代號(hào)。　　I為零的原子核可以看作是一種非自旋的球體，I為1/2的原子核可以看作是一種電荷分布均勻的自旋球體，1H，13C，15N，19F，31P的I均為1/2，它們的原子核皆為電荷分布均勻的自旋球體。I大于1/2的原子核可以看作是一種電荷分布不均勻的自旋橢圓體。核磁共振現(xiàn)象　　原子核是帶正電荷的粒子，不能自旋的核沒有磁矩，能自旋的核有循環(huán)的電流，會(huì)產(chǎn)生磁場(chǎng)，形成磁矩(μ)。　　公式中，P是角動(dòng)量，γ是磁旋比，它是自旋核的磁矩和角動(dòng)量之間的比值，　　當(dāng)自旋核處于磁場(chǎng)強(qiáng)度為H0的外磁場(chǎng)中時(shí)，除自旋外，還會(huì)繞H0運(yùn)動(dòng)，這種運(yùn)動(dòng)情況與陀螺的運(yùn)動(dòng)情況十分相象，稱為進(jìn)動(dòng)，見圖8-1。自旋核進(jìn)動(dòng)的角速度ω0與外磁場(chǎng)強(qiáng)度H0成正比，比例常數(shù)即為磁旋比γ。式中v0是進(jìn)動(dòng)頻率。　　微觀磁矩在外磁場(chǎng)中的取向是量子化的，自旋量子數(shù)為I的原子核在外磁場(chǎng)作用下只可能有2I+1個(gè)取向，每一個(gè)取向都可以用一個(gè)自旋磁量子數(shù)m來表示，m與I之間的關(guān)系是：　　m=I，I-1，I-2…-I 　　原子核的每一種取向都代表了核在該磁場(chǎng)中的一種能量狀態(tài)，其能量可以從下式求出：　　正向排列的核能量較低，逆向排列的核能量較高。它們之間的能量差為△E。一個(gè)核要從低能態(tài)躍遷到高能態(tài)，必須吸收△E的能量。讓處于外磁場(chǎng)中的自旋核接受一定頻率的電磁波輻射，當(dāng)輻射的能量恰好等于自旋核兩種不同取向的能量差時(shí)，處于低能態(tài)的自旋核吸收電磁輻射能躍遷到高能態(tài)。這種現(xiàn)象稱為核磁共振，簡(jiǎn)稱NMR。　　目前研究得最多的是1H的核磁共振，13C的核磁共振近年也有較大的發(fā)展。1H的核磁共振稱為質(zhì)磁共振（Proton Magnetic Resonance），簡(jiǎn)稱PMR，也表示為1H-NMR。13C核磁共振（Carbon-13 Nuclear Magnetic Resonance）簡(jiǎn)稱CMR，也表示為13C-NMR。1H的核磁共振　　1H的自旋量子數(shù)是I=1/2，所以自旋磁量子數(shù)m=±1/2，即氫原子核在外磁場(chǎng)中應(yīng)有兩種取向。見圖8-2。1H的兩種取向代表了兩種不同的能級(jí)，　　因此1H發(fā)生核磁共振的條件是必須使電磁波的輻射頻率等于1H的進(jìn)動(dòng)頻率，即符合下式。　　核吸收的輻射能大？　　式（8-6）說明，要使v射=v0，可以采用兩種方法。一種是固定磁場(chǎng)強(qiáng)度H0，逐漸改變電磁波的輻射頻率v射，進(jìn)行掃描，當(dāng)v射與H0匹配時(shí)，發(fā)生核磁共振。另一種方法是固定輻射波的輻射頻率v射，然后從低場(chǎng)到高場(chǎng)，逐漸改變磁場(chǎng)強(qiáng)度H0，當(dāng)H0與v射匹配時(shí)，也會(huì)發(fā)生核磁共振。這種方法稱為掃場(chǎng)。一般儀器都采用掃場(chǎng)的方法。　　在外磁場(chǎng)的作用下，1H傾向于與外磁場(chǎng)取順向的排列，所以處于低能態(tài)的核數(shù)目比處于高能態(tài)的核數(shù)目多，但由于兩個(gè)能級(jí)之間能差很小，前者比后者只占微弱的優(yōu)勢(shì)。1H-NMR的訊號(hào)正是依靠這些微弱過剩的低能態(tài)核吸收射頻電磁波的輻射能躍遷到高能級(jí)而產(chǎn)生的。如高能態(tài)核無法返回到低能態(tài)，那末隨著躍遷的不斷進(jìn)行，這種微弱的優(yōu)勢(shì)將進(jìn)一步減弱直至消失，此時(shí)處于低能態(tài)的1H核數(shù)目與處于高能態(tài)1H核數(shù)目相等，與此同步，PMR的訊號(hào)也會(huì)逐漸減弱直至最后消失。上述這種現(xiàn)象稱為飽和。　　1H核可以通過非輻射的方式從高能態(tài)轉(zhuǎn)變?yōu)榈湍軕B(tài)，這種過程稱為弛豫，因此，在正常測(cè)試情況下不會(huì)出現(xiàn)飽和現(xiàn)象。弛豫的方式有兩種，處于高能態(tài)的核通過交替磁場(chǎng)將能量轉(zhuǎn)移給周圍的分子，即體系往環(huán)境釋放能量，本身返回低能態(tài)，這個(gè)過程稱為自旋晶格弛豫。其速率用1/T1表示，T1稱為自旋晶格弛豫時(shí)間。自旋晶格弛豫降低了磁性核的總體能量，又稱為縱向弛豫。兩個(gè)處在一定距離內(nèi)，進(jìn)動(dòng)頻率相同、進(jìn)動(dòng)取向不同的核互相作用，交換能量，改變進(jìn)動(dòng)方向的過程稱為自旋-自旋弛豫。其速率用1/T2表示，T2稱為自旋-自旋弛豫時(shí)間。自旋-自旋弛豫未降低磁性核的總體能量，又稱為橫向弛豫。13C的核磁共振　　天然豐富的12C的I為零，沒有核磁共振信號(hào)。13C的I為1/2，有核磁共振信號(hào)。通常說的碳譜就是13C核磁共振譜。由于13C與1H的自旋量子數(shù)相同，所以13C的核磁共振原理與1H相同。　　將數(shù)目相等的碳原子和氫原子放在外磁場(chǎng)強(qiáng)度、溫度都相同的同一核磁共振儀中測(cè)定，碳的核磁共振信號(hào)只有氫的1/6000，這說明不同原子核在同一磁場(chǎng)中被檢出的靈敏度差別很大。13C的天然豐度只有12C的1.108％。由于被檢靈敏度小，豐度又低，因此檢測(cè)13C比檢測(cè)1H在技術(shù)上有更多的困難。表8-2是幾個(gè)自旋量子數(shù)為1/2的原子核的天然豐度。核磁共振儀　　目前使用的核磁共振儀有連續(xù)波（CN）及脈沖傅里葉（PFT）變換兩種形式。連續(xù)波核磁共振儀主要由磁鐵、射頻發(fā)射器、檢測(cè)器和放大器、記錄儀等組成（見圖8-5）。磁鐵用來產(chǎn)生磁場(chǎng)，主要有三種：永久磁鐵，磁場(chǎng)強(qiáng)度14000G，頻率60MHz；電磁鐵，磁場(chǎng)強(qiáng)度23500G，頻率100MHz；超導(dǎo)磁鐵，頻率可達(dá)200MHz以上，最高可達(dá)500～600MHz。頻率大的儀器，分辨率好、靈敏度高、圖譜簡(jiǎn)單易于分析。磁鐵上備有掃描線圈，用它來保證磁鐵產(chǎn)生的磁場(chǎng)均勻，并能在一個(gè)較窄的范圍內(nèi)連續(xù)精確變化。射頻發(fā)射器用來產(chǎn)生固定頻率的電磁輻射波。檢測(cè)器和放大器用來檢測(cè)和放大共振信號(hào)。記錄儀將共振信號(hào)繪制成共振圖譜。　　70年代中期出現(xiàn)了脈沖傅里葉核磁共振儀，它的出現(xiàn)使13C核磁共振的研究得以迅速開展。氫譜　　氫的核磁共振譜提供了三類極其有用的信息：化學(xué)位移、偶合常數(shù)、積分曲線。應(yīng)用這些信息，可以推測(cè)質(zhì)子在碳胳上的位置。

核磁共振的原理核磁共振現(xiàn)象來源于原子核的自旋角動(dòng)量在外加磁場(chǎng)作用下的進(jìn)動(dòng)。根據(jù)量子力學(xué)原理，原子核與電子一樣，也具有自旋角動(dòng)量，其自旋角動(dòng)量的具體數(shù)值由原子核的自旋量子數(shù)決定，實(shí)驗(yàn)結(jié)果顯示，不同類型的原子核自旋量子數(shù)也不同：質(zhì)量數(shù)和質(zhì)子數(shù)均為偶數(shù)的原子核，自旋量子數(shù)為0 質(zhì)量數(shù)為奇數(shù)的原子核，自旋量子數(shù)為半整數(shù) 質(zhì)量數(shù)為偶數(shù)，質(zhì)子數(shù)為奇數(shù)的原子核，自旋量子數(shù)為整數(shù) 迄今為止，只有自旋量子數(shù)等于1/2的原子核，其核磁共振信號(hào)才能夠被人們利用，經(jīng)常為人們所利用的原子核有： 1h、11b、13c、17o、19f、31p 由于原子核攜帶電荷，當(dāng)原子核自旋時(shí)，會(huì)由自旋產(chǎn)生一個(gè)磁矩，這一磁矩的方向與原子核的自旋方向相同，大小與原子核的自旋角動(dòng)量成正比。將原子核置于外加磁場(chǎng)中，若原子核磁矩與外加磁場(chǎng)方向不同，則原子核磁矩會(huì)繞外磁場(chǎng)方向旋轉(zhuǎn)，這一現(xiàn)象類似陀螺在旋轉(zhuǎn)過程中轉(zhuǎn)動(dòng)軸的擺動(dòng)，稱為進(jìn)動(dòng)。進(jìn)動(dòng)具有能量也具有一定的頻率。原子核進(jìn)動(dòng)的頻率由外加磁場(chǎng)的強(qiáng)度和原子核本身的性質(zhì)決定，也就是說，對(duì)于某一特定原子，在一定強(qiáng)度的的外加磁場(chǎng)中，其原子核自旋進(jìn)動(dòng)的頻率是固定不變的。原子核發(fā)生進(jìn)動(dòng)的能量與磁場(chǎng)、原子核磁矩、以及磁矩與磁場(chǎng)的夾角相關(guān)，根據(jù)量子力學(xué)原理，原子核磁矩與外加磁場(chǎng)之間的夾角并不是連續(xù)分布的，而是由原子核的磁量子數(shù)決定的，原子核磁矩的方向只能在這些磁量子數(shù)之間跳躍，而不能平滑的變化，這樣就形成了一系列的能級(jí)。當(dāng)原子核在外加磁場(chǎng)中接受其他來源的能量輸入后，就會(huì)發(fā)生能級(jí)躍遷，也就是原子核磁矩與外加磁場(chǎng)的夾角會(huì)發(fā)生變化。這種能級(jí)躍遷是獲取核磁共振信號(hào)的基礎(chǔ)。為了讓原子核自旋的進(jìn)動(dòng)發(fā)生能級(jí)躍遷，需要為原子核提供躍遷所需要的能量，這一能量通常是通過外加射頻場(chǎng)來提供的。根據(jù)物理學(xué)原理當(dāng)外加射頻場(chǎng)的頻率與原子核自旋進(jìn)動(dòng)的頻率相同的時(shí)候，射頻場(chǎng)的能量才能夠有效地被原子核吸收，為能級(jí)躍遷提供助力。因此某種特定的原子核，在給定的外加磁場(chǎng)中，只吸收某一特定頻率射頻場(chǎng)提供的能量，這樣就形成了一個(gè)核磁共振信號(hào).